Термодинамика и статистическая физика. Розман Г.А. - 59 стр.

                                                                     59
     Формула (123) запишется так:
               ∂s    1    r         ⎛1 r ⎞ r         ⎛1⎞
             ρ    = − div jT = − div⎜ jT ⎟ + jT grad ⎜ ⎟.
               ∂t    T              ⎝T   ⎠           ⎝T ⎠
     С другой стороны:
                         ⎛1⎞     1
                   grad ⎜ ⎟ = − 2 grad T .                     (124)
                         ⎝ ⎠T   T
     Левые стороны формул (123) и (124) равны, следовательно,
                          r        r
                   r      j         j
                   j s = T , Z = − T2 grad T .                 (125)
                          T        T
     Первое равенство в (125) определяет удельный поток энтропии из
окружения в данную открытую термодинамическую систему; второе
соотношение в (125) дает скорость производства энтропии в самой си-
                        r
стеме. Учитывая, что jT = − χ grad T (см. (100) и (101)), получаем:
                  r      χ
                  j s = − grad T .                       (126)
                         T
     Для производства энтропии получаем также другое выражение:
                                          2
                                ⎛ grad T ⎞
                           Z = χ⎜        ⎟ ,
                                ⎝ T ⎠
которое заведомо больше нуля, т.е. в системе производится положитель-
ная энтропия, если grad T ≠ 0.
     Соотношения (125) можно записать и так:
                   r       r            r r
                   j s = χ X T и Z T = jT X T ,              (127)
            r
где через X T обозначено
                   r      1
                   X T = − grad T .                          (128)
                          T
             r
     Функция X T получила название термодинамической “силы”.




  Неравновесные процессы энергопередачи и диффузии