Теоретические основы гидравлики и теплотехники. Ртищева А.С. - 115 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

114
Проведем замену параметров второй системы, на параметры первой с
помощью уравнений (12.25).
После преобразований имеем
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
′
∂
′
∂
+
′
∂
′
∂
+
′
∂
′
∂
′
=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
′
∂
′
∂
′
+
′
∂
′
∂
′
+
′
∂
′
∂
′
2
2
2
2
2
2
z
T
y
T
x
T
a
z
T
w
y
T
w
x
T
w
C
CC
zyx
a
lw
.
(12.26)
Из тождества равенств (12.26) и (12.23) имеем
1=
a
lw
C
CC
;
(12.27)
a
lw
a
lw
′′
′
′
′
′
=
′
′
′
;
(12.28)
a
lw
Pe = ;
(12.29)
где Pe – число Пекле, выражающее соотношение между интенсивностью
переноса теплоты конвекцией и интенсивностью переноса теплоты
теплопроводностью.
При исследовании теплоотдачи вместо числа Пекле часто используют
число Прандтля
aRe
Pe
Pr
ν
== .
(12.30)
Анализ процессов теплоотдачи позволяет получить число Нуссельта Nu,
которое характеризует соотношение между конвективным переносом теплоты
от жидкости к поверхности тела и переносом теплоты теплопроводностью
через слой жидкости:
λ
α
l
Nu = .
(12.31)
Вместо числа Нуссельта иногда используют число Стантона
wcPrRe
Nu
St
ρ
α
== .
(12.32)
При анализе процессов, протекающих в поле гравитационных массовых
сил используется число Архимеда
ρ
ν
∆=
2
3
lg
Ar ,
(12.33)
где ∆
ρ
– максимальная разность плотностей среды в системе; g – ускорение
свободного падения.
В однофазных неизотермических потоках вместо числа Архимеда
используется число Грасгофа, характеризующее отношение подъемных сил к
силам вязкости. Число Грасгофа

Страницы