ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
139
Для определения коэффициентов используем граничные условия:
при 0
=y 0=
x
w и 0
2
2
=
dy
wd
x
;
при
δ
=y
∞
= ww
x
и
0=
dy
dw
x
.
Подстановка этих условий в уравнение (15.25) дает:
0
0
=a
;
2
3
1
=a ;
0
2
=a ;
2
1
3
−=a .
3
2
1
2
3
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−=
∞
δδ
yy
w
w
x
.
(15.26)
Как известно, толщина потери импульса равна
∫
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
−=
∞∞
∗∗
δ
δ
0
1 dy
w
w
w
w
xx
,
поэтому после соответствующей подстановки получится выражение вида
δδ
280
39
=
∗∗
.
(15.27)
Напряжение трения по закону Ньютона на поверхности пластины
0=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
∂
∂
=
y
x
w
y
w
µτ
.
(15.28)
Из формулы (15.26) следует, что
δ
∞
=
=
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
∂
∂
w
y
w
y
x
2
3
0
.
(15.29)
Таким образом,
δ
µτ
∞
=
w
w
2
3
.
(15.30)
Для безнапорного течения интегральное соотношение импульсов (3.156)
примет вид
δδ
ρ
µ
ddx
w
w
=
∞
∞
39
280
2
3
2
.
(15.31)
После интегрирования этого выражения от 0 до
х получим, что
∞
=
w
x
,
ρ
µ
δ
644
(15.32)
или
x
Re
,
xw
,
x
644644
==
∞
µ
ρ
δ
.
(15.33)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 138
- 139
- 140
- 141
- 142
- …
- следующая ›
- последняя »
