ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
142
или
a
dx
d
w
т
=
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
∞
δ
δ
δ
δ
3
10
.
(15.48)
Из формулы (15.33) после дифференцирования, получим
xw
,
dx
d
∞
=
νδ
322.
(15.49)
Используя равенство (15.32), найдем
∞
=
w
,
dx
d
ν
δ
δ
710 .
(15.50)
Подставив выражение (15.50) в (15.48), получим выражение вида
3
3
1
Pr
a
T
==
νδ
δ
,
(15.51)
считая, что
1071 ≈, .
Коэффициент теплоотдачи при этом будет рассчитываться по формуле
вида
33050
6442
3
,,
x
PrRe
x,
λ
α
=
(15.52)
или
33050
330
,,
xx
PrRe,
x
Nu ==
λ
α
.
(15.53)
Таким образом, теория теплового и динамического пограничным слоев
приводит к одинаковым результатам.
Экспериментальное решение этой задачи также дает аналогичные
результаты. При
constT
w
=
:
250
33050
660
,
ст
ж
,
ж
,
lжl
Pr
Pr
PrRe,Nu
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
=
.
(15.54)
Сопоставление (15.38) и (15.54) говорит об удовлетворительном
согласовании теории и эксперимента.
15.4.2. Теплоотдача пластины при турбулентном пограничном слое
Рассмотрим задачу безнапорного обтекания плоской пластины
несжимаемым неизотермичным потоком при турбулентном пограничном слое.
Интегральное соотношение импульсов для рассматриваемого случая имеет
вид
L
f
Re
c
x
~
d
Red
2
=
∗
∗
.
(15.55)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 141
- 142
- 143
- 144
- 145
- …
- следующая ›
- последняя »
