ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
51
ε
ρµ
2
k
a
T
= ,
(3.132)
где
a – эмпирическая константа.
Кроме
k
−
ε
модели существуют и другие модели для описания
турбулентного течения, в частности, более сложные модели, включающие в
себя уравнения для переноса компонент тензора напряжений Рейнольдса и др.
3.4. Движение жидкости с малой вязкостью
Если рассматривается движение жидкости с малой вязкостью, то для
теоретического исследования все поле течения разбивают на две области:
область тонкого пограничного слоя вблизи стенки, где силы инерции
соизмеримы с силами трения и их следует учитывать; область вне
пограничного слоя, в которой силами трения вследствие их малости по
сравнению с силами
инерции можно пренебречь и применять уравнения,
полученные для невязких течений.
3.4.1. Пограничный слой
1. Формирование пограничного слоя
Пристенную область, в пределах которой наблюдается существенное
изменение продольной скорости называют
динамическим пограничным слоем.
За пределами динамического пограничного слоя изменением продольной
скорости можно пренебречь.
Аналогичным образом при протекании явления теплоотдачи можно
выделить пристенную область, в пределах которой наблюдается существенное
изменение температуры теплоносителя – это
тепловой пограничный слой.
Под толщиной динамического пограничного слоя
δ
понимают расстояние
от обтекаемой поверхности (где скорость жидкости равна нулю) до точки, где
значение скорости отличается на 1% от скорости в потенциальном ядре потока
(т. е. составляет
∞
w,990).
Аналогично вводится понятие толщины теплового пограничного слоя
δ
T
.
Рис. 3.11. Формирование пограничного слоя
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 50
- 51
- 52
- 53
- 54
- …
- следующая ›
- последняя »
