Теоретические основы гидравлики и теплотехники. Ртищева А.С. - 59 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

58
Рис. 3.13. Газовый поток в канале произвольной формы
Выделим сечениями I – I и II – II некоторую массу газа. На выделенный
объем газа в канале действует слева сила
pF
, а справа – сила
()( )
dFFdpp
+
+ .
Работа проталкивания (перемещения) при этом будет равна
()( )
(
)
pFwdwwdFFdppL
−
+
+
+
=
δ
.
(3.165)
После раскрытия скобок и отбрасывания малых величин второго и
высшего порядков получаем, что
(
)
FwdpFwpdL
−
=
δ
.
(3.166)
Применим уравнение (3.163)¸ тогда
()
(
)
υ
υ
υ
δ
pGddppdGL
=
+
= .
(3.167)
Для потока газа 1 кг/c, имеем
()
(
)
υ
υ
υ
δ
pddppdl
=
+
= .
(3.168)
Таким образом, уравнение энергии будет иметь вид
() ()
2222
2222
dw
dh
dw
pud
dw
pddu
dw
lduq
+=++=++=++=
υυδδ
τ
,
(3.169)
где dh – приращение энтальпии газового потока.
При достаточно больших скоростях движения газового потока
теплообменом газа с окружающей средой можно пренебречь, тогда поток будет
адиабатным. Уравнение энергии при этом примет вид
22
2
2
2
2
1
1
w
h
w
h
+=+
(3.170)
или
const
w
h =+
2
2
.
(3.171)
∗
=+ h
w
h
2
2
,
(3.172)
где
∗
h − энтальпия в точке торможения (при 0
=
w).

Страницы