Теоретические основы гидравлики и теплотехники. Ртищева А.С. - 64 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

УлГТУ | Ульяновск

Составители: 

Рубрика: 

63
Поделим обе части уравнения на a
2
получим
2
2
2
2
1
1
M
k
a
a −
+=
∗
.
(3.202)
Тогда
1
2
2
1
1
−
∗
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
+=
k
k
M
k
p
p
;
1
1
2
2
1
1
−
∗
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
−
+=
k
M
k
ρ
ρ
;
2
2
1
1
M
k
T
T −
+=
∗
.
(3.203)
Помимо приведенных зависимостей в технических расчетах используются
формулы, которыми устанавливается связь между параметрами потока и
числом
кр
a
w
=
λ
, называемым часто коэффициентом скорости. Здесь a
кр
–
критическая скорость, под которой подразумевают скорость потока, равную
скорости звука. При
кр
aw = числа M = 1 и
λ
= 1.
Из соотношения (3.202) следует, что
2
2
2
1
1
1
2
maxкр
w
k
k
a
k
a
+
−
=
+
=
∗
;
(3.204)
1
1
2
−
∗
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+
=
k
k
кр
k
p
p
;
1
1
1
2
−
∗
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+
=
k
кр
k
ρ
ρ
;
1
2
+
=
∗
k
T
Т
кр
.
(3.205)
Таким образом, критические параметры зависят только от параметров
торможения и показателя адиабаты, причем критические параметры всегда
меньше параметров торможения.
Используя уравнение (3.204) получим выражения:
2
2
2
2
2
2
1
1
max
кр
кр
w
w
a
k
k
a
w
−
+
==
λ
;
2
2
2
2
2
1
1
maxmax
w
w
k
k
w
w
λ
−
+
= .
(3.206)
Поэтому
()
2
2
2
1
1
1
λλτ
+
−
−===
∗
∗
k
k
a
a
T
T
;
()
1
2
1
1
1
−
∗
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+
−
−==
k
k
k
k
p
p
λλπ
;
()
1
1
2
1
1
1
−
∗
⎟
⎠
⎞
⎜
⎝
⎛
+
−
−==
k
k
k
λ
ρ
ρ
λε
.
(3.207)
В уравнении (3.207)
(
)
λ
τ
,
(
)
λ
π
,
(
)
λ
ε
представляют собой
газодинамические функции. Эти функции широко используют в практических
расчетах, их значения приведены в справочной литературе для различных
значений показателя адиабаты
k.

Страницы