Составители:
Рубрика:
16
Подставляя затем (4.2) и (4.4) вуравнение(3.9), учитывая неравенство
(4.3) и
z << 1 , решая уравнение относительно z методом возмущений,
находим
zsa sa=−92 1 2
chc h
(4.5)
стойже, что и в (4.4), точностью. Согласно (4.5) величина
z имеет
такой же порядок малости, что и величина
sa, что и показывает эк-
вивалентность сильных неравенств
z << 1 и (4.3).
Далее, используя (4.1) и (4.5) в (3.12), приходим к уравнению,
связывающему
ν
n
и s . Решая его относительно s сучетом(4.3) и
z << 1 методом возмущений, находим в главном порядке по малому
параметру
sa
sa H
n
= 29
32
12
ch
ν . (4.6)
Перепишем тождественно (3.13) сучетом(3.9) как
∂∂ =− −
F
H
I
K
−+− −
−
−∂∂
+
∂
∂
F
H
G
I
K
J
+
−∂∂
∂
∂
U
V
|
W
|
−22
0
72
72
2
2
2
3
2
2
3
3
2
2
4
27
33322
2
3
12
3
bszazzzasz
as
z
zas
a
s
as
zs
zas
a
s
nν
νν
ej
ch c hc hc hch
o
ch
chc h
ch
chc h
.
(4.7)
Подставляя (4.4) и (4.5) в (3.10), (3.11) и (4.7), находимглавныйипо-
правочный члены разложения термодинамических характеристик
b
ν
νν
ch
=
0
, ν
0
, ∂∂
=
22
0
b
ν
νν
ν
ej
по малому параметру sa. Учтем, что да-
ваемые выражениями (4.5) и (4.6) решения уравнений (3.9) и (3.12)
однозначны и отвечают максимуму химического потенциала конден-
сата. Поэтому в случае незначительной адсорбции характеристики
b
ν
νν
ch
=
0
, ν
0
, ∂∂
=
22
0
b
ν
νν
ν
ej
непосредственно совпадают с b
th
, ν
th
,
∂∂ν
22
b
th
ν
ej
соответственно. Переходя затем с помощью (4.6) кзави-
симости от числа
ν
n
, получаем
ba aH
th n n
=+
L
N
M
O
Q
P
22 27 1 2 18
32
12
12
12
ch ch
νν, (4.8)
νν ν
th n n
aaH=−
L
N
M
O
Q
P
92 122 9
32 12
12
ch ch
, (4.9)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 14
- 15
- 16
- 17
- 18
- …
- следующая ›
- последняя »
