Физика диэлектриков - 42 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ИГУ | Иркутск

Составители: 

Рубрика: 

42
Сегнетоэлектрик
(
)
0=
∑
V
i
M
0lim
1
0
≠
∆
=
∑
→∆
V
M
P
n
i
V
r
,
Малый объем сегнетоэлектрика имеет электрический момент отлич-
ный от нуля. Это обуславливается особым строением диэлектриков: нали-
чием в них целых областей, которые имеют одинаковые направления элек-
трических моментов, составляющих эти области элементарных ячеек.
Образование доменов рассмотрим на примере BaTiO
3
(титанат ба-
рия).
Рис.30. Пространственное строение решетки титаната бария
Ион Ti по сравнению с постоянной решетки мал. Центр тяжести по-
ложительных и отрицательных зарядов в центре куба (µ=0, P=0).
При достаточно высоких температурах ионы титана и ионы кислоро-
да совершают тепловые колебания, результатом которых является взаим-
ное смещение друг к другу в направлениях x, y, z с образованием между
ними ковалентных связей. При температурах выше 120
0
С энергия таких
колебаний достаточно высока, чтобы преодолеть эти силы взаимодействия
и, соответственно, делает все шесть возможных положений иона титана
равновероятными.
При температурах меньше 120
0
С тепловая энергия уже недостаточна
для преодоления сил взаимодействия, возникающих между ионами титана
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
                   Сегнетоэлектрик




                                                  (∑ M )   i V   =0
                                                           n

                                               r           ∑M    i
                                               P = lim≠ 0, 1

                                                 ∆V∆V →0

                  Малый объем сегнетоэлектрика имеет электрический момент отлич-
            ный от нуля. Это обуславливается особым строением диэлектриков: нали-
            чием в них целых областей, которые имеют одинаковые направления элек-
            трических моментов, составляющих эти области элементарных ячеек.
                  Образование доменов рассмотрим на примере BaTiO3 (титанат ба-
            рия).




                       Рис.30. Пространственное строение решетки титаната бария

                  Ион Ti по сравнению с постоянной решетки мал. Центр тяжести по-
            ложительных и отрицательных зарядов в центре куба (µ=0, P=0).
                  При достаточно высоких температурах ионы титана и ионы кислоро-
            да совершают тепловые колебания, результатом которых является взаим-
            ное смещение друг к другу в направлениях x, y, z с образованием между
            ними ковалентных связей. При температурах выше 120 0С энергия таких
            колебаний достаточно высока, чтобы преодолеть эти силы взаимодействия
            и, соответственно, делает все шесть возможных положений иона титана
            равновероятными.
                  При температурах меньше 120 0С тепловая энергия уже недостаточна
            для преодоления сил взаимодействия, возникающих между ионами титана
                                                                                   42

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com

Страницы