ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
44
ние новой, при которой электрический момент элементарной ячейки на-
правлен вдоль поля. В случае многодоменного кристалла нагрев облегчает
переориентацию доменов и приводит к увеличению поляризованности, что
вызывает рост ε. При достижении T
k
хаотичные тепловые колебания ста-
новятся настолько интенсивными, что ион Ti не может создать ковалент-
ные связи ни с одним атомом кислорода, и, соответственно, начинает ко-
лебаться около условного центра элементарной ячейки. Момент ее стано-
вится равным нулю. То же самое происходит с соседними ячейками, и сег-
нетоэлектрик теряет свои сегнетоэлектрические свойства.
Может существовать две и более точки Кюри.
T
k1
T, C
0
ε
T
k2
Рис.32. Зависимость ε сегнетоэлектрика от температуры
Сегнетоэлектрические свойства проявляются в области от T
k1
до T
k2
.
3. Нелинейная и неоднозначная зависимость вектора поляризован-
ности P от напряженности электрического поля E.
0
Р
Е
Е
C
Р
R
Р
S
–
Р
R
–
Р
S
Рис.33. Нелинейная зависимость поляризованности от напряженности
электрического поля. E
R
– коэрцитивное поле; P
S
– остаточная поляриза-
ция.
4. Наличие пьезоэффекта.
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
ние новой, при которой электрический момент элементарной ячейки на-
правлен вдоль поля. В случае многодоменного кристалла нагрев облегчает
переориентацию доменов и приводит к увеличению поляризованности, что
вызывает рост ε. При достижении Tk хаотичные тепловые колебания ста-
новятся настолько интенсивными, что ион Ti не может создать ковалент-
ные связи ни с одним атомом кислорода, и, соответственно, начинает ко-
лебаться около условного центра элементарной ячейки. Момент ее стано-
вится равным нулю. То же самое происходит с соседними ячейками, и сег-
нетоэлектрик теряет свои сегнетоэлектрические свойства.
Может существовать две и более точки Кюри.
ε
Tk1 Tk2 T, 0C
Рис.32. Зависимость ε сегнетоэлектрика от температуры
Сегнетоэлектрические свойства проявляются в области от Tk1 до Tk2.
3. Нелинейная и неоднозначная зависимость вектора поляризован-
ности P от напряженности электрического поля E.
Р
РS
РR
0 ЕC Е
– РR
– РS
Рис.33. Нелинейная зависимость поляризованности от напряженности
электрического поля. ER – коэрцитивное поле; PS – остаточная поляриза-
ция.
4. Наличие пьезоэффекта.
44
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
