Исследование комплексной диэлектрической проницаемости твердых диэлектриков при радиочастотах. Щербаченко Л.А - 7 стр.

                                                                          ε r′
                              ε r′
                    ε rc                                                  ε rc

                                                                          ε rnp

                                                                          ε r∞
                                                                                                                       ω
                                                                          ε r′′         ε ′′
                    ε r∞
                                                                          tgδ
                                 ε r′′
                                                              tgδ
                                                                                  tgδ

                                              ωp         ωt       ω           0                ω p1         ω p2           ω

                            Рис.2. Зависимость ε r′ , ε r′′ и tgδ                 Рис.3. Зависимость ε r′ , ε r′′ и tgδ от
                            от частоты для диэлектрика с                          частоты для диэлектрика с двумя
                            одним временем релаксации                             временами релаксации


                Как видно из рис.3 в частотном ходе tgδ наблюдаются два
                                                                                                       1    ε rc
            максимума. Первый максимум лежит при частоте ω p1 =                                                   ,а
                                                                                                       r1   ε rnp

                                         1    ε rnp
            второй - ω pz =                           , где ε rnp - промежуточное значение
                                         r1   ε r∞


              tgδ                                                       tgδ

                                                                                                                       γ4

                                                                                                                       γ3
                                                                                                                       γ2
                                                                                                                       γ1
                                                              ω                                                        ω

                           Рис.2. Зависимость tgδ от                      Рис.3. Зависимость tgδ обусловленная
                           частоты для диэлектрика с                      релаксационной поляризацией и
                           набором времен релаксации                      сквозной проводимостью
            диэлектрической проницаемости.                                ( γ времен
                                                                      Набор    < γ < γ релаксации
                                                                                        <γ )        τ,
            лежащих близко друг от друга дает низкий размытый максимум в
            частотном ходе tgδ (рис.4). При учете потерь сквозной проводимости
            при их росте релаксационные потери играют все меньшую и меньшую
            роль. На рис.5 изображена частотная зависимость тангенса угла
            диэлектрических потерь, обусловленных релаксацией поляризации и
            сквозной проводимостью. Как видно (рис.5), по мере роста потерь




PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com