Механика. Щербаченко Л.А. - 206 стр.

                                                       λ
            прямой O1O2 , должно быть равно              . Значит, по мере уменьшения O1O2
                                                       2
            число     максимумов       (и   минимумов)       в   интерференционной     картине
                                                                                       λ
            уменьшается. Когда          O1O2    станет меньше         λ,   но больше     ,   вся
                                                                                       2
            интерференционная картина будет содержать только один максимум –
            прямую, на которой разность хода равна нулю (так как нигде в
            пространстве сдвиг фаз не может быть равен 2π ⋅ k , где целое число
            k ≠ 0 ), и два минимума, расположенных на гиперболах. Наконец, когда
                                           λ
            расстояние O1O2 станет меньше    , исчезнут и эти два минимума (так как
                                           2
            нигде в пространстве сдвиг фаз между волнами не может достичь π ). При
            дальнейшем уменьшении O1O2 амплитуды результирующей волны все
            меньше и меньше будут изменяться от точки к точке при изменении
            направления в котором лежит эта точка (в любую точку пространства волны от
            источников O1 и O2 будут приходить почти в одинаковых фазах), т. е. картина
            будет все больше и больше приближаться к той, которую дает один
            точечный источник.
                                        Принцип Гюйгенса.

                                        Рассмотрим теперь картину, которую дает длинный
                                  ряд когерентных точечных источников, расположенных
                                  на одной прямой достаточно близко друг к другу. Каждый
                                  из источников дает круговые волны, и все эти волны
                                  интерферируют между собой. В результате получится
                                  картина, характер которой можно установить при помощи
                                  следующих соображений.
                  Рис. 12
                                        В образовании интерференционной картины в
                                  каждой точке существенную роль играют только
            источники, лежащие на таких расстояниях до рассматриваемой точки,
            которые не очень сильно отличаются друг от друга. Поэтому, пока мы будем
            рассматривать точки, лежащие на прямой, параллельной той, на которой
            расположены источники, и не слишком близкие к крайним источникам, то
            для них результат интерференции должен быть один и тот же (так как они
            одинаково расположены по отношению к источникам, участвующим в
            образовании интерференционной картины). Следовательно, амплитуда и фаза
            волны во всех точках, расположенных на прямой, параллельной источникам,
            должны быть одни и те же. Поэтому в результате интерференции мы получим
            в средней части такую же картину, как и в случае плоской волны. Только
            вблизи источников появятся интерференционные максимумы и минимумы
            (рис. 12). Вдали от источников полученная картина будет примерно такой же,
            какую дает плоский вибратор.




                                                                                             206

PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com