Исследование трехфазного синхронного двигателя. Сергеев В.Д - 10 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ДВФУ | Владивосток

Составители: 

Рубрика: 

10
ный ток якоря, i
в
прямо пропорционален МДС F
в
обмотки возбуждения.
Величина i
вδ
может быть определена по результирующей ЭДС E
δ
об-
мотки якоря
a
rI
sa
xIjUE
&
&
&
&
++=
δ
, индуктированной результирующим магнит-
ным полем в зазоре. Если пренебречь для простоты сопротивлениями рас-
сеяния x
sa
= 0 и активным r
a
= 0, то constUE =≈
δ
&
&
и, следовательно, i
вδ
≈ const.
Вектор
δв
i
ρ
, как и вектор результирующего потока в зазоре
δ
Ф
ρ
, опережает
UE
&
&
≈
δ
на 90
о
. Вектор
I
′
&
совпадает по направлению с током якоря и конец
его скользит по прямой A'B', параллельной линии АВ, так как I' прямо про-
порционален току якоря.
На рис.3 построены векторные диаграммы токов для 4- х точек V-
образной характеристики и получены токи возбуждения для соответствую-
щих им токов якоря. Для точки 1 на рис.3 выполнено также построение век-
торной диаграммы напряжений по уравнению
c
xIjUE
&
&
&
+= , где Е - ЭДС, ин-
дуктированная в обмотке якоря полем обмотки возбуждения; x
c
- синхронное
индуктивное сопротивление.
На рис.4 представлены V- образные характеристики I = f(i
в
) и cosϕ = f(i
в
)
для P`
2
= 0 (холостой ход) и P``
2
= const ≠ 0.
На рис.3 и на характеристиках рис.4 точка 1 соответствует перевозбуж-
дению двигателя, когда реактивная мощность отдается в сеть, Q>0; точка 2 -
нормальному возбуждению, когда Q = 0 и cosϕ = 1; точка 3 - недовозбужде-
нию, когда реактивная мощность потребляется из сети, Q < О ; точка 4 соот-
ветствует недовозбуждению и пределу статической устойчивости синхрон-
ного двигателя, когда угол нагрузки Θ равен критическому значению Θ
кр
.
Угол Θ - это угол между векторами U
&
и
&
, а при допущениях x
sa
= 0 и r
a
=0 он
также равен углу между векторами
δв
i
ρ
и
в
i
ρ
.
Рис.4.V-образные характеристики 
 ный ток якоря, iв прямо пропорционален МДС Fв обмотки возбуждения.
      Величина iвδ может быть определена по результирующей ЭДС Eδ об-
 мотки якоря E&δ = U&+ jI&x sa + I&ra , индуктированной результирующим магнит-
 ным полем в зазоре. Если пренебречь для простоты сопротивлениями рас-
 сеяния xsa= 0 и активным ra= 0, то E&δ ≈ U&= const и, следовательно, iвδ ≈ const.
         ρ                                                        ρ
 Вектор iвδ , как и вектор результирующего потока в зазоре Фδ , опережает
       & на 90 о. Вектор &
 E&δ ≈ U                    I′ совпадает по направлению с током якоря и конец
 его скользит по прямой A'B', параллельной линии АВ, так как I' прямо про-
 порционален току якоря.
     На рис.3 построены векторные диаграммы токов для 4- х точек V-
образной характеристики и получены токи возбуждения для соответствую-
щих им токов якоря. Для точки 1 на рис.3 выполнено также построение век-
торной диаграммы напряжений по уравнению E&= U&+ jI&xc , где Е - ЭДС, ин-
дуктированная в обмотке якоря полем обмотки возбуждения; xc - синхронное
индуктивное сопротивление.
     На рис.4 представлены V- образные характеристики I = f(iв) и cosϕ = f(iв)
для P`2= 0 (холостой ход) и P``2= const ≠ 0.
     На рис.3 и на характеристиках рис.4 точка 1 соответствует перевозбуж-
дению двигателя, когда реактивная мощность отдается в сеть, Q>0; точка 2 -
нормальному возбуждению, когда Q = 0 и cosϕ = 1; точка 3 - недовозбужде-
нию, когда реактивная мощность потребляется из сети, Q < О ; точка 4 соот-
ветствует недовозбуждению и пределу статической устойчивости синхрон-
ного двигателя, когда угол нагрузки Θ равен критическому значению Θкр.
Угол Θ - это угол между векторами U&и E& , а при допущениях xsa= 0 и ra=0 он
                                          ρ   ρ
также равен углу между векторами iвδ и iв .




                        Рис.4.V-образные характеристики


                                        10

Страницы