ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
117
2
2
12
11
12
()
cos( ) 1 sin ( )
2
kk
kd k l
kk
(6.49)
Правая часть дисперсионного уравнения (6.49), вычисленная как
функция от величины
11
kl
, показана на рис.23.
Рис.23. Правая часть дисперсионного уравнения (6.49)
Легко заметить, что можно подобрать такое значение величины
11
kl
,
при котором решение дисперсионного уравнения возможно лишь при
чисто мнимом значении
k
. Очевидно, что эта ситуация соответствует
полосе непрозрачности структуры, другими словами, амплитуда одной из
встречных волн (6.44) будет экспоненциально убывать по мере
проникновения в структуру, а другой, распространяющейся в
противоположном направлении – возрастать. При достаточно широкой
полосе непрозрачности волна может полностью от нее отразиться и такую
структуру можно рассматривать как некий аналог зеркала для
электромагнитной волны, причем зеркала, изготовленного только из
диэлектрических слоев.
Подводя итог, можно заключить, что характерной особенностью
распространения электромагнитной волны в диэлектрической среде с
поперечной стратификацией является возникновения полос
непрозрачности, в которых волна не может проникнуть глубоко в такую
среду. В этих обстоятельствах среда ведет себя как зеркало, что приводит к
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 115
- 116
- 117
- 118
- 119
- …
- следующая ›
- последняя »
