Методы и алгоритмы решения задач в моделях оптических покрытий. Севастьянов Л.А - 17 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

17
12
22
0t t sEE
. (1.22)
Если
t
— единичный вектор касательной к поверхности (см. рис. 1.2),
то
1 12
t t b n
,
2 12
t t b n
, и из (1.22) следует
1
2
12
0b n E E
.
Так как ориентация прямоугольника, а, следовательно, и единичного
вектора
b
произвольна, ясно, что
1
2
12
0n E E
, (1.23)
то есть тангенциальная компонента электрического вектора непрерывна на
поверхности раздела.
Наконец, рассмотрим поведение тангенциальной компоненты
магнитного вектора. Анализ проводится аналогичным образом, но при
наличии токов появится дополнительный член. Вместо условия (1.21) в
этом случае получим
12
1 1 2 2
вклад от концов
14
ˆ
t s t s
s h s
cc
HH
D b j b
(1.24)
Переходя, как и раньше, к пределу
, находим
21
12
4
ˆ
c
n H H j
(1.25)
Из условия (1.25) следует, что при наличии тока с поверхностной
плотностью
ˆ
j
тангенциальная компонента магнитного вектора
(рассматриваемая как вектор) испытывает скачок, равный
12
4
ˆ
c
jn
.
В рамках электромагнитной теории интенсивность света
интерпретируется как плотность мощности электромагнитного поля. Из
уравнений Максвелла (1.1) и (1.2) следует, что

Страницы