Методы и алгоритмы решения задач в моделях оптических покрытий. Севастьянов Л.А - 18 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

18
4 1 1
rot rot j
c c c
E H H E E E D H B
(1.26)
Члены, стоящие слева, с помощью хорошо известного векторного
тождества можно выразить через дивергенцию векторного произведения
H
и
E
, то есть
rot rot divE H H E E H
(1.27)
Из (1.26) и (1.27) получим
14
0div
cc
E D H B j E E H
(1.28)
Умножив это равенство на
/4c
, проинтегрировав по произвольному
объему и использовав теорему Гаусса, найдем
1
0
44
c
dV dV dSE×D H×B j E E H n
(1.29)
Здесь последний интеграл берется по границе объема, а
n
—
единичный вектор внешней нормали.
Соотношение (1.29) непосредственно вытекает из уравнения
Максвелла и поэтому выполняется независимо от справедливости
материальных уравнений (1.9)—(1.11). Оно выражает закон сохранения
энергии для электромагнитного поля. Рассмотрим его для случая, когда
удовлетворяются материальные уравнения (1.9)—(1.11). Позже будет
проведено обобщение этого закона для случая анизотропных сред, где
материальные уравнения принимают более сложную форму.
Используя материальные уравнения, найдем
. (1.30)
Полагая
11
,...,
88
em
E×D H×B
(1.31)

Страницы