Методы и алгоритмы решения задач в моделях оптических покрытий. Севастьянов Л.А - 83 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

83
решения для проекций вектора напряженности электрического поля
волны:
Таблица 1.
i = 1
i = 2
i = 3
E
x
=
a
22
a
33
-(a
23
)
2
a
13
a
23
-a
12
a
33
a
12
a
23
-a
13
a
22
E
y
=
a
13
a
23
-a
12
a
33
a
11
a
33
-(a
13
)
2
a
12
a
13
-a
11
a
23
E
z
=
a
12
a
23
-a
13
a
22
a
12
a
13
-a
11
a
23
a
11
a
22
-(a
12
)
2
Учитывая конкретный вид детерминанта системы (5.18), получим
следующие значения для проекций вектора
E
:
2 2 2 2 2
2 3 2
22
1 3 3 1
2 2 2 2 2
2 1 2
0
00
0
E
(5.19)
Собственные значения для постоянных распространения обеих волн
мы уже получили ранее – это есть решения уравнения (5.16):
22
1 2 1
и
2
3 1 2
2
2
1
. Подставляя эти решения в (5.19), выясним, что
собственные волны в данном случае имеют следующие проекции вектора
E
:
2
1 1 3 2 1 3 1
0, 0, 0 1
0, , 0 2
0, 0, 0 3
i
Ei
i
Обозначим
, тогда

Страницы