ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
85
Аналогичные результаты можно получить, рассмотрев и два
оставшихся варианта направлений распространения собственных волн:
0
и
0
.
Подводя итог, сформулируем весьма важное свойство
электромагнитных волн, распространяющихся в анизотропной среде – в
каждом заданном направлении в анизотропной среде могут распространять
две электромагнитных волны с различными фазовыми скоростями,
обладающие ортогональными линейными поляризациями.
Из этого вытекает ещѐ одно существенное различие в процессе
распространения плоских волн в изотропных и анизотропных средах.
Явление преломления плоской волны, падающей на поверхность
анизотропной среды, принципиально отличается от аналогичного случая
на границе двух изотропных сред. Действительно, законы преломления по-
прежнему получаются из условия равенства тангенциальной
составляющей волнового вектора волны на границе раздела, но в
анизотропной среде у волны есть два различных значения волнового
вектора, для каждого из них необходимо выполнение этого равенства.
Удовлетворить этому требованию можно лишь в том случае, если в
анизотропной среде будет две преломленных волны, распространяющихся
в различных направлениях. Это явление получило название двойного
лучепреломления.
5.4. Электромагнитные волны в одноосной анизотропной среде
До сих пор мы рассматривали анизотропную среду, тензор
диэлектрической восприимчивости которой в кристаллографической
системе координат тремя главными числами
12
,
и
3
. Однако довольно
широкий класс реально существующих анизотропных сред обладает
тензором диэлектрической проницаемости, в котором
12o
а
3 e
:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 83
- 84
- 85
- 86
- 87
- …
- следующая ›
- последняя »
