ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
86
00
ˆ
00
00
o
o
e
(5.20)
(смысл употребляемых здесь индексов будет пояснен немного позднее).
Такие среды принято называть одноосными в отличие от тех сред, которые
мы рассматривали выше. Заранее можно сделать вывод, что оптическая ось
в таких средах единственная; ниже это будет доказано более строго. Вид
тензора диэлектрической проницаемости, определяемый всего двумя
числами, позволяет существенно упростить приведенные выше выкладки.
И так, начнем по порядку. Волновое уравнение для одноосной среды,
что естественно, останется прежним (5.11) либо (5.12), а дисперсионное
уравнение (5.14) упростится:
2 2 2 2
0
o o e o o e
K
(5.21)
Теперь мы, уже не прибегая к методу сечений, сразу можем сказать,
что поверхность волновых векторов для одноосной среды представляет
собой для одной из волн шар радиуса
o
, а для другой – эллипсоид
вращения с полуосями
o
и
e
. Заметим, что фазовая скорость первой
волны не зависит от направления распространения, поэтому такую волну
принято называть обыкновенной. Фазовая скорость второй волны по-
прежнему зависит от направления распространения, эту волну обычно
называют необыкновенной. Любая из этих волн может быть быстрой либо
медленной, это определяется конкретными значениями
o
и
e
. В
зависимости от соотношения между этими величинами одноосные
анизотропные среды принято подразделять на отрицательные (
oe
) и
положительные (
eo
). В первом случае обыкновенная волна будет
медленной, а необыкновенная – быстрой. Во втором случае всѐ наоборот.
Сечение поверхности волновых векторов плоскостью XOZ показано на
рис. 12.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 84
- 85
- 86
- 87
- 88
- …
- следующая ›
- последняя »
