Методы и алгоритмы решения задач в моделях оптических покрытий. Севастьянов Л.А - 88 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

88
Мы получили, что вектор напряженности электрического поля
обыкновенной волны имеет проекции
, , 0
o ox oy
E E E
. Проекции вектора
индукции обыкновенной волны можно определить из известного нам
уравнения
K K E D
, откуда следует, что
2
2
, , 0 1
, , 0 2
0, 0, 0 3
o o o o o
o o o o o o
i
Di
i
(5.23)
Отсюда можно заключить, что поляризация обыкновенной воны в
одноосной среде всегда перпендикулярна оптической оси этой среды.
Волновое уравнение для необыкновенной волны получается
аналогичным образом:
22
22
2
0
o e e o
e e e e
o
ex
o e e o
e e e e ey
o
ez
e
e e e e e
o
E
E
E
(5.24)
Это уравнение имеет следующие решения для компонент вектора
напряженности электрического поля необыкновенной волны:
2 2 2 2
2 2 2 2
2
2 2 2
1
,,
2
, ,
3
,,
e e e e e e e o e
o o o
e e e e e e e e o e
o o o
e e o e e e o e o e
o o o
i
i
E
i
(5.25)
Соответственно, компоненты вектора индукции будут иметь вид

Страницы