ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
89
2 2 2 2 2
2 2 2 2 2
2 2 2 2 2
,,
1
, , 2
3
,,
e e e e e e e e e
e e e e e e e e e e
e e o e e e o e o e e e
i
Di
i
(5.26)
Ранее мы выдвигали утверждение о том, что собственные волны
анизотропной среды имеют ортогональные поляризации. Проверим, когда
выполняется это условие для одноосной анизотропной среды. Если
векторы
e
D
и
o
D
ортогональны, то их скалярное произведение должно
быть равным нулю. Зная проекции этих векторов на оси
кристаллографической системы координат (5.23) и (5.26), можем записать:
22
22
1
2
o e e o o e e o
eo
e e o o o e e o
i
DD
i
(5.27)
Из (5.27) видно, что поляризации собственных волн ортогональны
когда, в частности, выполняется
o e e o
или
ee
oo
.
Это равенство выполняется в единственном случае, когда
направления распространения этих волн совпадают. Кроме этого,
ортогональность поляризаций имеет место при распространении волн в
одной из кристаллографических плоскостей, где одна из проекций
волнового вектора
( ) ( )
,,
o e e o e
равна нулю.
5.5. Произвольная ориентация кристаллографических осей
анизотропной среды
Все предыдущие рассуждения мы проводили, предполагая, что
система координат совпадает с кристаллографической. Однако для многих
практических задач часто оказывается удобной не кристаллографическая, а
какая-то другая декартова система, которую назовем лабораторной
системой координат. Поскольку обе системы ортогональные, то в общем
случае лабораторная система оказывается повернутой на произвольный
угол относительно кристаллографической системы. Очевидно, что тензор
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 87
- 88
- 89
- 90
- 91
- …
- следующая ›
- последняя »
