Методы и алгоритмы решения задач в моделях оптических покрытий. Севастьянов Л.А - 84 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

РУДН | Москва

Составители: 

Рубрика: 

84
2
2
32
22
1 1 1
2
22
2 2 1 2
11
, 0,
1
0, 0, 0 2
3
, 0,
i
Ei
i
Итак, мы выяснили, что компоненты одной из собственных волн
E
равны
0, ,0
y
E
, в то время как компоненты другой равны
,0,
xz
EE
.
Исключая, как и ранее, из уравнений Максвелла (5.7)(1.7) векторы
магнитного поля, можно вычислить вектор индукции
D
через известный
вектор напряженности
E
:
K K E D
,
или, раскрывая двойное векторное произведение,
x z y x
x
y y x z y
z
z y x z
E E E E
D
D E E E E
D
E E E E
.
Учитывая, что в рассматриваемом нами случае
0
, получим
компоненты вектора индукции:
Таким образом, у собственной волны с индексом 1 вектор индукции
имеет компоненты
1
0, ,0
y
DD
, а у волны с индексом 2
2
,0,
xy
D D D
.
Отсюда видно, что эти векторы ортогональны. Кроме того, поскольку
проекции волнового вектора
,
и в наших рассуждениях есть
величины действительные, то и поляризации обеих волн являются
линейными.

Страницы