ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
99
Поверхность S, по которой производится интегрирование, включает в
себя экран, показанный на рис. 16 и бесконечную полусферу,
ограничивающую пространство справа от экрана. Поскольку поле на
бесконечной полусфере в силу условия излучения равно нулю, то эту часть
поверхности S можно исключить из области интегрирования. Значения
функции и ее нормальной производной на экране очень малы и могут
быть измерены только в непосредственной близости от краев щели,
поэтому их вкладом в интеграл можно пренебречь в первом приближении.
Исходя из этих положений, область интегрирования можно ограничить
лишь апертурой А.
Во многих случаях апертуру щели в экране можно считать малой по
сравнению с расстоянием до точки наблюдения. Если же при этом
последняя настолько близка к оси Z, что
cos 1
, то, при нормальном
падении плоской волны на экран (
cos 1
), дифракционный интеграл
можно считать равным
exp
, , , ,
A
ikr
i
x y z x y z dS
r
(6.15)
Физический смысл интеграла (6.15) достаточно ясен. Каждая точка
отверстия в экране может рассматриваться как источник сферической
волны (смотрите (6.9)). Амплитуда источника определяется амплитудой
падающей волны в этой точке отверстия. Поле в точке наблюдения
xyz
образуется в результате суперпозиции всех сферических волн,
достигающих этой точки. Данная трактовка известна как принцип
Гюйгенса.
Возвращаясь к (6.14), используем указанное ранее приближение (6.13)
Здесь следует заметить, что, прежде чем пользоваться этим приближением,
необходимо удостовериться, что произведение
k
на член третьего порядка
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 97
- 98
- 99
- 100
- 101
- …
- следующая ›
- последняя »
