Механика жидкости и газа в аэрокосмической технике: Электронное мультимедийное пособие. Шахов В.Г - 59 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

Тогда уравнение энергии (24) имеет своим интегралом выражение (51). Учитывая очевидные
соотношения
111
2
a
RT
p
i
, (121)
имеем
const
Va
const
V
RTconst
Vp
const
V
i
21
,
21
,
21
,
2
22222
. (122)
Термодинамические параметры изоэнтропически заторможенного потока называются
параметрами торможения и отмечаются как i
0
, p
0
, ρ
0
, T
0
, a
0
. Давление торможения p
0
называют также полным давлением.
Определяя постоянные в (122) из условий изоэнтропически заторможенного потока
(V = 0), получаем следующие соотношения:
121
,
121
,
121
,
2
2
0
22
0
2
0
0
2
0
2
aVa
RT
V
RT
pVp
i
V
i
. (123)
Из соотношений (123) видно, что с ростом скорости потока
V
происходит уменьшение
термодинамических параметров. Полагая в этих соотношениях i = p/ρ = T = a = 0, находим
максимально возможное значение скорости потока V
max
00
0
0
0max
1
2
1
2
1
2
2 aRT
p
iV
. (124)
Используя эти формулы, из (123) получаем уравнения
221
,
221
,
221
,
22
2
max
222
max
22
max
22
max
2
VVaVV
RT
VVpVV
i
. (125)
Разделив обе части первого соотношения (125) на
2
2
max0
Vi
(см. формулу (124)),
получим выражение
2
max0
1
V
V
i
i
. (126)
Из формул (121) следует, что i/i
0
= T/T
0
= a
2
/a
0
2
. Поэтому
. (127)
Теперь зависимости давления и плотности от скорости с учетом (118) примут следующий вид
1
1
2
max0
1
2
max0
1,1
V
V
V
V
p
p
. (128)

Страницы