ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
где
tg
2,1
xy
, а tgμ определяется в (147) для M
∞
.
Функция f
2
(ξ
2
) описывает распространение возмущений влево, т. е. навстречу
набегающему потоку, что физически невозможно. Поэтому ее исключают из рассмотрения.
Тогда составляющие возмущенных скоростей определяются как
11
,tg f
y
vf
x
u
.
Точка над функцией f
1
означает дифференцирование по переменной ξ
1
. Исключая из двух
последних равенств
1
f
, имеем
tgvu
. (155)
Геометрические соображения, используя рис. 45, позволяют записать
u
v
uu
v
tg
. (156)
В этом соотношении первый знак относится к течению разрежения (рис. 46, а), второй – к
течению сжатия (рис. 46, б).
Исключение из (155) и (156) составляющей возмущенной скорости v´ приводит к
равенству
tguu
,
подставляя которое в выражение для коэффициента давления в линеаризованной задаче (154),
получаем формулу
1
2
tg2
2
M
c
p
. (157)
В соответствии с физикой явления в течениях с расширением (θ > 0) давление
понижается и c
p
< 0, в течениях со сжатием (θ < 0) происходит возрастание давления и c
p
> 0,
что согласуется с формулой (157).
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 74
- 75
- 76
- 77
- 78
- …
- следующая ›
- последняя »
