ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Когда тонкий профиль установлен под малым углом атаки к скорости набегающего
потока, можно использовать метод малых возмущений, описанный в предыдущем пункте.
Потенциал скоростей возмущенного течения для дозвукового или сверхзвукового режима
удовлетворяет уравнению (см. (153))
0)1(
2
2
2
2
2
yx
M
. (158)
В дозвуковом потоке (M
*
< M
∞
≤ 1) уравнение (158) можно привести к уравнению
Лапласа, производя следующую замену переменных
2
11
1, Myyxx
. (159)
Переходя в (158) от переменных x, y к переменным x
1
, y
1
, приведем его к виду уравнения
Лапласа:
0
2
1
2
2
1
2
yx
. (160)
Известно, что уравнению Лапласа удовлетворяет потенциал скорости потока
несжимаемой жидкости (см. п. 6). Переход от уравнения (158) к уравнению (160) с помощью
замены переменных (159) позволяет, пользуясь уравнением Лапласа (160), найти потенциал
скоростей потока несжимаемой жидкости θ(x
1
, y
1
), обтекающий некоторый новый контур. Этот
новый контур будет иметь ту же хорду b, что и исходный профиль. Все его поперечные
координаты, следовательно, и толщина возрастут в
2
11 M
раз, так что максимальная
толщина нового профиля
1
c
будет связана с максимальной толщиной исходного профиля
c
соотношением
2
1
1 M
c
c
. (161)
В таком же соотношении увеличивается и угол атаки α
1
, т. е.
2
1
1 M
. (162)
Такие преобразования приводят к тому, что подъемная сила для профиля в сжимаемом
газе и подъемная сила для утолщенного профиля, установленного под увеличенным углом
атаки в несжимаемой жидкости, одинаковы.
Если один и тот же профиль располагается при равных углах атаки в сжимаемом газе и
несжимаемой жидкости, то между коэффициентами сил и моментов этих профилей существуют
следующие связи:
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 77
- 78
- 79
- 80
- 81
- …
- следующая ›
- последняя »
