Механика жидкости и газа в аэрокосмической технике: Электронное мультимедийное пособие. Шахов В.Г - 80 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

СГАУ | Самара

Составители: 

Рубрика: 

222
1
,
1
,
1 M
c
c
M
c
c
M
c
c
нсжmz
mz
нсжya
ya
нсжya
ya
. (163)
Первое и последнее соотношения в (163) позволяют заключить, что фокус профиля в
дозвуковом потоке не зависит от M
∞
, т. е.
нсжFF
xx
, (164)
так как увеличение подъемной силы и продольного момента происходит в одинаковой мере.
В этом диапазоне чисел Маха с ростом M
∞
сопротивление трения профиля убывает, а
сопротивление давления возрастает. Для профилей средней толщины эти тенденции примерно
одинаковые и их коэффициент сопротивления в дозвуковом потоке остается приблизительно
постоянным. В случае тонких профилей возрастание сопротивления давления происходит
медленнее уменьшения сопротивления трения, что приводит к незначительному уменьшению
их коэффициентов сопротивления. При обтекании толстых профилей коэффициент
сопротивления слабо возрастает, так как сопротивление давления увеличивается быстрее, чем
снижается сопротивление трения.
В трансзвуковом диапазоне чисел Маха (M
*
< M
∞
< 1,2) возникают зоны местных
сверхзвуковых скоростей, которые замыкаются местными скачками уплотнения. При этом
наличие необратимых потерь в скачках уплотнения вызывает дополнительное сопротивление,
называемое волновым сопротивлением. Коэффициент лобового сопротивления c
xa
начинает
резко возрастать, увеличиваясь в несколько (иногда в 15...20) раз.
Зона местных сверхзвуковых скоростей при α > 0 вначале образуется на верхней
поверхности профиля. Это приводит к повышению давления за замыкающим ее скачком
уплотнения, что вызывает уменьшение коэффициента подъемной силы по сравнению с
зависимостью (163). С ростом M
∞
интенсивность скачка увеличивается, увеличиваются и
вызванные им потери подъемной силы, что приводит к снижению c
ya
или
ya
c
. Затем появляется
местная сверхзвуковая зона снизу. Повышение давления за замыкающим ее скачком вначале
замедляет уменьшение подъемной силы, а затем приводит к ее росту.
Фокус крыла в трансзвуковом диапазоне чисел M
∞
начинает резко перемещаться вдоль
хорды профиля. Обычно сначала он передвигается вперед, а затем назад. Описанные выше
изменения аэродинамических характеристик профиля вместе с вызывающими их причинами
принято называть волновым кризисом.
В серхзвуковом потоке M
∞
> 1 и уравнение для потенциала возмущенных скоростей
(160) становится гиперболическим в противоположность дозвуковому режиму, когда оно

Страницы