ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
1
4
2
M
c
y
. (165)
С учетом малости угла атаки коэффициент подъемной силы c
ya
= c
y
cosα ≈ c
y
и тогда,
используя формулу (165), запишем
1
4
,
1
4
22
M
c
M
c
yaya
. (166)
Проекция нормальной силы пластины на направление скорости набегающего потока
название волнового индуктивного сопротивления, а его коэффициент определяется как
yyвixa
ccc sin
.
Тогда с учетом (165) получим
1
4
2
2
M
c
iвxa
. (167)
Если из выражений для c
ya
и c
xa в i
исключить угол α, то получается следующая формула:
2
2
4
1
yaiвxa
c
M
c
,
что означает, как и для индуктивного сопротивления крыла конечного размаха в несжимаемом
течении, квадратичную связь между индуктивной составляющей волнового сопротивления
профиля в сверхзвуковом потоке и подъемной силой.
Так как давление распределено по длине пластины равномерно, то точка приложения
результирующей сил давления, а следовательно и фокус находятся в средней точке хорды, т. е.
2
1
F
x
. (168)
Анализ обтекания тонкого профиля (
0c
) приводит к тем же формулам (165)...(168),
независимо от его формы и величины
c
.
По формуле (167) для α = 0 следует равенство нулю коэффициента волнового
индуктивного сопротивления. Однако, если
0c
, перед профилем при α = 0 будут
образовываться слабые скачки уплотнения (рис. 50), что приведет к волновому сопротивлению,
которое называют волновым нулевым сопротивлением X
a в 0
.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 80
- 81
- 82
- 83
- 84
- …
- следующая ›
- последняя »
