ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
является эллиптическим. Это приводит к тому, что картины течения около всякого тела, в том
числе около профиля, в дозвуковом и сверхзвуковом потоках оказываются различными.
Если в сверхзвуковой поток поместить тонкую пластину (
0c
), поставив ее под
некоторым малым углом атаки, то картина ее обтекания представлена на рис. 49. Волна сжатия
(слабый скачок уплотнения) появится снизу, где линии тока образуют углы, меньшие 180˚.
Сверху, где происходит поворот потока около угла, большего 180˚, возникнет веер волн
разрежения. Вдоль самой пластины, как сверху, так и снизу поток остается параллельным,
давления и скорости постоянны вплоть до задней кромки, где поворот потока происходит в
обратном порядке.
Рис. 49 Картина обтекания плоской пластины под малым углом атаки в сверхзвуковом потоке
Так как на передней кромке пластины сверху поток поворачивается на угол θ
в
= α, а
снизу – на угол θ
н
= -α, то по формуле (157) коэффициенты давления на верхней и нижней
поверхностях пластины равны соответственно
1
2
,
1
2
22
M
c
M
c
нpвp
.
Результирующая аэродинамическая сила давления будет перпендикулярна пластине, или ее
хорде. Такая сила называется нормальной силой и обозначается через Y. Коэффициент этой
нормальной силы c
y
равняется площади фигуры, образованной графиком распределения
коэффициента давления на профиле единичной хорды. Для плоской пластины
соответствующий подсчет можно произвести непосредственно (см. рис. 49); в результате имеем
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 79
- 80
- 81
- 82
- 83
- …
- следующая ›
- последняя »
