ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
Рис. 58 Схема обтекания комбинации крыло – фюзеляж
Полагая скорости V
y∞
малыми, из теории потенциального обтекания цилиндра
поперечным потоком со скоростью V
y∞
= V
∞
sinα для местных скоростей обтекания вдоль оси
OZ в плоскости OXZ можно получить (см. п. 6)
sin1
2
2
0
z
r
Vv
,
где r
0
– радиус цилиндра, z – координата рассматриваемой точки на оси OZ.
Из последнего соотношения видно, что в точках на поверхности цилиндра, т. е. при
z = r
0
, поперечные скорости обтекания в два раза больше, чем V
y∞
, а вдали от цилиндра
стремятся к этой величине. Увеличение поперечной скорости обтекания v вблизи
цилиндрического корпуса вызывает увеличение местных углов атаки. Вследствии этого
возрастает и подъемная сила сечений, причем тем больше, чем ближе сечение крыла к
поверхности корпуса. Наибольший прирост подъемной силы за счет интерференции
реализуется в схеме среднеплана.
В свою очередь, крыло оказывает влияние на обтекание корпуса. При положительном
угле атаки повышенное давление с нижней поверхности крыла передается на нижнюю
поверхность корпуса, а пониженное давление с верхней поверхности крыла – на верхнюю
поверхность корпуса. В результате на корпусе образуется дополнительная подъемная сила,
вызванная влиянием крыла. На дозвуковых скоростях этот прирост реализуется на всем
корпусе, так как возмущения распространяются во все стороны. На сверхзвуковых скоростях
возмущения распространяются только вниз по потоку, поэтому подъемная сила на корпусе
увеличивается только в области, ограниченной конусами Маха, выходящими из начала
бортовой хорды каждой консоли, и, следовательно, зависит от числа Маха набегающего потока.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 91
- 92
- 93
- 94
- 95
- …
- следующая ›
- последняя »
