Измерение среднего времени жизни возбужденных состояний ядра Ta методом запаздывающих совпадений. Шумейко А.П - 22 стр.

                                          22
в рем ени ж изни τ        п о в тором у и третьем у м ом ентам , однако, уступ ает
точ ности, достиж им ой п о п ерв ы м м ом ентам .
       Благодаря больш ой ч ув ств ительности в ы соких м ом ентов к форм е
крив ы х , оп ределение в торы х и третьих м ом ентов яв ляется х орош им средств ом
контроля результатов , п олуч енны х п о п ерв ы м м ом ентам . Сов п адение
результатов , п олуч енны х с п ом ощ ью м ом ентов разны х п орядков ,
св идетельств ует в п ользу отсутств ия сущ еств енны х искаж ений из-за в клада
ап п аратурны х сдв игов или сов п адений отдругих каскадов .

       Добавоч ны е м гновенны е совп адени я в кр и вой совп адени й N(t)
Э ти п рим еси срав нительно ч асты для ядер со слож ной сх ем ой расп ада из-за
неудов летв орительного энергетич еского разреш ения детекторов . О ни такж е
м огут бы ть в ы зв аны обратны м рассеянием м еж ду дв ум я детекторам и. В се
п рив еденны е урав нения не п рим еним ы для N (t ) крив ы х без м гнов енны х
ком п онент. К сож алению, ч асть м гнов енны х сов п адений в изм еряем ой крив ой
 N (t ) м ож ет бы ть оп ределена неточ но или сов сем неоценена, если τ < 2τ 0 , т.е.
если исп ользуется м етод м ом ентов . В больш инств е случ аев п риближ ение
основ ы в ается на услов иях изм ерений и сх ем ах расп ада и дает только грубую
                                                                 1− a
в елич ину. Н а основ ании отнош ения интенсив ностей                    м гнов енны х и
                                                                   a
задерж анны х ком п онентсдв иг центра тяж ести, нап рим ер, достигаеттолько aτ
в м есто τ . К огда τ > 2τ 0 , “м гнов енная п рим есь” м ож ет бы ть в ы делена из N(t)
крив ой со срав нительно в ы сокой точ ностью. В этом случ ае τ оп ределяетсятак
или инач еизнаклона, на которы й добав лением гнов енны х п рим есей нев лияет.
Э то относитсяи кдв ум эксп оненциальны м расп адам , см еш ив аем ы м в м есте.

      Э ффект фона
        Преж деч ем м ож етбы тьв ы п олнен анализ, изизм еренны х крив ы х долж ен
бы ть в ы ч тен фон, п оскольку несв язны е собы тия, т.е. собы тия из различ ны х
ядер, в ы зы в ают п остоянны й фон случ айны х сов п адений. О н бы л в ы ч ислен
нам и ранее N c = 2τ 0 N1 N 2 , где N1 и N 2 - скорость сч ета на в ы х оде цеп ей
энергетич еского отбора. В бы стро-м едленной систем е (Рис.6А ) случ айны е
сов п адения более в ы сокого п орядка м огут дав ать в клад, если сов п адения
п роисх одят м еж ду изм ерительной в етв ью и в етв ям и энергетич еского отбора
в нутри разреш ающ его в рем ени сх ем ы м едленны х сов п адений. Н ап рим ер,
м ож ет в стретиться случ ай, когда за разреш ающ ее в рем я м едленной сх ем ы
сов п адений п роизой дет истинное сов п адение м еж ду дв ум я им п ульсам и, один
из которы х неж елательной ам п литуды и следует за им п ульсом ,
удов летв оряющ им требов аниям ам п литуды . Э ти состав ляющ иеболеев ы сокого
п орядка будутп ренебреж ительно м алы п о срав нению сп остоянны м фоном N c
п ри услов ии, ч то “м ертв ое” в рем я в етв ей больш е, ч ем разреш ающ ее в рем я
м едленны х сов п адений.
        Е сли в теч ение разреш ающ его в рем ени одной или дв ух в етв ей
энергетич еского отбора п роисх одит налож ение им п ульсов с детекторов , то