ВУЗ:
Составители:
4
Решение:
Поток энергии, переносимой фотонами , движущимися со скоростью с
сквозь квадратный метр площади поперечного сечения за единицу времени,
очевидно , равен
c
N
⋅
⋅
=
ω
Φ
h , где N – концентрация. Отсюда
⋅=
⋅⋅⋅⋅⋅
⋅
=
⋅
=
− 3
м
1
11
81634
3
104,1
1031051005,1
103,1
c
N
ω
Φ
h
2. Наибольшая длина световой волны, при которой может иметь место
фотоэффект для вольфрама ,
7
max
1075,2
−
⋅= λ м . Определить работу выхода ,
наибольшую скорость и энергию электронов, вырываемых из вольфрама светом
с длиной волны
7
108,1
−
⋅= λ м .
Решение:
Работа выхода электрона
minвых
hA
ν
=
. Учитывая, что минимальная для
фотоэффекта частота света
max
min
c
λ
ν
=
, получим
19
max
вых
102,7
hc
A
−
⋅≈=
λ
Дж.
Из уравнения Эйнштейна для фотоэффекта с учётом того , что
λ
ν
c
= , найдём
.
с
м
5
вых
101,9A
hc
m
2
⋅≈
−=
λ
υ
В данном случае фотоэлектроны можно рассматривать как релятивистские
частицы, так как полученное значение
c
<<
υ
. Кинетическая энергия
фотоэлектронов
19
2
108,3
2
m
T
−
⋅==
υ
Дж.
3. Параллельный пучок электронов, прошедший ускоряющую разность
потенциалов
1
u
=
кВ, падает на щель шириной
5
10
4
d
−
⋅= м . Определить
ширину Х изображения щели на люминесцентном экране , находящемся на
расстоянии
5
,
0
l
=
м от щели . Интенсивностью дифракционных максимумов
первого и более высоких порядков можно пренебречь.
Решение:
Электроны до экрана описываются
плоской волной, прошедшие через щель
экрана – расходящейся волной.
Распространение расходящейся волны
происходит в разных направлениях, так
что волна не имеет определённого
α
α
δ
x
d
Э
δ
y
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
4 Р еш ени е: П о то к э не р г и и , пе р е но си мо й ф о то на ми , дви ж ущ и ми ся со ско р о стью с скво зь ква др а тный ме тр пло щ а ди по пе р е ч но г о се ч е ни я за е ди ни цу вр е ме ни , о ч е ви дно , р а ве н Φ = N ⋅ hω ⋅ c , г де N – ко нце нтр а ци я. О тсю да Φ 1,3 ⋅ 10 3 1 N= = − = 1,4 ⋅ 10 11 3 hω ⋅ c 1,05 ⋅ 10 34 ⋅ 5 ⋅ 10 ⋅ 3 ⋅ 10 16 8 м 2. На и б о льш а я дли на све то во й во лны, пр и ко то р о й мо ж е т и ме ть ме сто ф о то э ф ф е кт для во льф р а ма , λmax = 2 ,75 ⋅ 10 −7 м. О пр е де ли ть р а б о ту выхо да , на и б о льш ую ско р о сть и э не р г и ю э ле ктр о но в, выр ыва е мых и з во льф р а ма све то м −7 с дли но й во лны λ = 1,8 ⋅ 10 м. Р еш ени е: Ра б о та выхо да э ле ктр о на Aвых = hν min . У ч и тыва я, ч то ми ни ма льна я для c ф о то э ф ф е кта ч а сто та све та ν min = , по луч и м λmax hc Aвых = ≈ 7 ,2 ⋅ 10 − 19 Д ж . λmax c И з ур а внени я Эйншт ейна для ф о т о эф ф ект а с учёт о м т о го , чт о ν = , на йдём λ 2 hc 5м υ= − Aвых ≈ 9 ,1 ⋅ 10 . m λ с В да нно м случ а е ф о то э ле ктр о ны мо ж но р а ссма тр и ва ть ка к р е ляти ви стски е ч а сти цы, та к ка к по луч е нно е зна ч е ни е υ << c . Ки не ти ч е ска я э не р г ия mυ 2 ф о то э ле ктр о но в T = = 3,8 ⋅ 10 −19 Д ж . 2 3. П а р а лле льный пуч о к э ле ктр о но в, пр о ш е дш и й уско р яю щ ую р а зно сть −5 по те нци а ло в u = 1 кВ, па да е т на щ е ль ш и р и но й d = 4 ⋅ 10 м. О пр е де ли ть ш и р и ну Х и зо б р а ж е ни я щ е ли на лю ми не сце нтно м экр а не , на хо дящ е мся на р а ссто яни и l = 0 ,5 м о т щ е ли . И нте нси вно стью ди ф р а кци о нных ма кси мумо в пе р во го и б о ле е высо ки х по р ядко в мо ж но пр е не б р е ч ь. Р еш ени е: Э ле ктр о ны до э кр а на о пи сыва ю тся пло ско й во лно й, пр о ш е дш и е ч е р е з щ е ль d α δ э кр а на – р а схо дящ е йся во лно й. x Ра спр о стр а не ни е р а схо дящ е йся во лны y пр о и схо ди т в р а зных на пр а вле ни ях, та к α ч то во лна не и ме е т о пр е де лённо го δ Э PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 2
- 3
- 4
- 5
- 6
- …
- следующая ›
- последняя »