ВУЗ:
Составители:
6
Поскольку первые три полосы будут наблюдаться вблизи центра экрана , то
можно считать , что
l2ll
12
≈
+
. Тогда
l
dx
l
2
dx2
ll
kk
12
=≈− .
Подставляя сюда условие максимума интерференции, получим
.
d
lk
x
k
λ
=
Положение первого (k=1) максимума
d
l
x
1
λ
= , второго ( k=2)
d
l2
x
2
λ
= и т.д.
Ширина интерференционной полосы
12
xxx
−
=
∆
.
Ответ:
(
)
24mxdl2T
2
=⋅= ∆π h эВ.
5. Поток моноэнергетических электронов падает нормально на диафранму с
узкой щелью шириной
0
,
2
b
=
мкм. Найти скорость электронов, если на экране ,
отстоящем от щели на
50
l
=
см, ширина центрального дифракционного
максимума
36
,
0
x
=
∆
мм.
Ответ: .100,1xmbl4
6
см⋅=⋅⋅= ∆πυ h
6. Узкий пучок моноэнергетических электронов падает под углом скольжения
o
30=θ на естественную грань монокристалла аллюминия. Расстояние между
соседними кристаллическим плоскостями , параллельными этой грани
монокристалла ,
20
,
0
d
=
нм. При некотором ускоряющем напряжении
0
u
наблюдали максимум зеркального отражения. Найти
0
u , если известно , что
следующий максимум зеркального отражения возникал при увеличении
ускоряющего напряжения
0
u в
25
,
2
n
=
раза .
Ответ:
(
)
15,0sin1nmed2u
2
2
22
0
=−= θπ h кВ.
7. Пучок электронов с кинетической энергией
180
k
=
эВ падает нормально на
поверхность монокристалла никеля. В направлении, составляющем угол
o
55=α
с нормалью к поверхности , наблюдается максимум отражения четвёртого
порядка . Найти межплоскостное расстояние , соответствующее этому
отражению .
Ответ:
(
)
21,02cosmk2kd == απ h нм,
4
k
=
.
Примечание к задачам 6 и 7.
Рассмотрим отражение волн вещества от кристалла . Если взять две
параллельные плоскрсти , в которых расположены атомы кристалла так, как
показано на рисунке , то волны,
рассеянные на них, окажутся в фазе
только тогда , когда разность расстояний,
пройденных фронтом волны, будет равна
целому числу длин волн
).
,
2
,
1
n
(
n
sin
d
2
K
=
=
λ
θ
Здесь d в выражении означает расстояние
между примыкающими плоскостями .
d
θ
θ
θ
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
6
П о ско льку пе р вые тр и по ло сы б удут на б лю да ться вб ли зи це нтр а экр а на , то
2x d x d
мо ж но сч и та ть, ч то l 2 + l1 ≈ 2l . То г да l 2 − l1 ≈ k = k .
2l l
П о дста вляя сю да усло ви е ма кси мума и нте р ф е р е нци и , по луч и м
kλ l
xk = .
d
λl 2λ l
П о ло ж е ни е пе р во г о (k=1) ма кси мума x1 = , вто р о г о (k=2) x2 = и т.д.
d d
Ш и р и на и нте р ф е р е нци о нно й по ло сы ∆ x = x2 − x1 .
О тве т: T = 2(π hl d ⋅∆ x ) m = 24 э В.
2
5. П о то к мо но э не р г
е ти ч е ски х э ле ктр о но в па да е т но р ма льно на ди а ф р а нму с
узко й щ е лью ш и р и но й b = 2 ,0 мкм. На йти ско р о сть э ле ктр о но в, е сли на э кр а не ,
о тсто ящ е м о т щ е ли на l = 50 см, ш и р и на це нтр а льно г о ди ф р а кци о нно го
ма кси мума ∆ x = 0 ,36 мм.
О тве т: υ = 4π hl b ⋅ m ⋅ ∆ x = 1,0 ⋅ 10 6 м с .
6. У зки й пуч о к мо но э не р г е ти ч е ски х э ле ктр о но в па да е т по д угло м ско льж е ни я
o
θ = 30 на е сте стве нную гра нь мо но кр и ста лла а ллю ми ни я. Ра ссто яни е ме ж ду
со се дни ми кр и ста лли ч е ски м пло ско стями , па р а лле льными э то й гра ни
мо но кр и ста лла , d = 0 ,20 нм. П р и не ко то р о м уско р яю щ е м на пр яж е ни и u0
на б лю да ли ма кси мум зе р ка льно г о о тр а ж е ни я. На йти u0 , е сли и зве стно , ч то
сле дую щ и й ма кси мум зе р ка льно г о о тр а ж е ни я во зни ка л пр и уве ли ч е ни и
уско р яю щ е го на пр яж е ни я u0 в n = 2 ,25 р а за .
( )2
О тве т: u0 = π 2 h 2 2 med n − 1 sin 2θ = 0 ,15 кВ.
7. П уч о к э ле ктр о но в с ки не ти ч е ско й э не р г и е й k = 180 э В па да е т но р ма льно на
по ве р хно сть мо но кр и ста лла ни ке ля. В на пр а вле ни и , со ста вляю щ е м угол α = 55o
с но р ма лью к по ве р хно сти , на б лю да е тся ма кси мум о тр а ж е ни я ч е твёр то г о
по р ядка . На йти ме ж пло ско стно е р а ссто яни е , со о тве тствую щ е е это му
о тр а ж е ни ю .
О тве т: d = π hk 2 mk cos(α 2 ) = 0 ,21 нм, k = 4 .
П р и м еча ни е к за да ча м 6 и 7.
Ра ссмо тр и м о тр а ж е ни е во лн ве щ е ства о т кр и ста лла . Если взять две
па р а лле льные пло скр сти , в ко то р ых р а спо ло ж е ны а то мы кр и ста лла та к, ка к
по ка за но на р и сунке , то во лны,
р а ссе янные на ни х, о ка ж утся в ф а зе
то лько то г да , ко гда р а зно сть р а ссто яни й,
θ пр о йде нных ф р о нто м во лны, б уде тр а вна
d θ θ це ло му ч и слу дли н во лн
2 d sinθ = nλ ( n = 1,2 , K ).
Зде сь d в выр а ж е ни и о зна ч а е тр а ссто яни е
ме ж ду пр и мыка ю щ и ми пло ско стями .
PDF created with FinePrint pdfFactory Pro trial version http://www.fineprint.com
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 4
- 5
- 6
- 7
- 8
- …
- следующая ›
- последняя »
