Основы механики сплошных сред. Смогунов В.В - 50 стр.

     где ( μ – коэффициент пропорциональности, получивший название
динамической     вязкости     жидкости;     dυ     –    приращение   скорости,
соответствующее приращению координаты dy (см. рис. 2).

     Поперечный градиент скорости             dυ / dy    определяет изменение
скорости, приходящееся на единицу длины в направлении нормали к
стенке и, следовательно, характеризует интенсивность сдвига жидкости в
данной точке (точнее dυ / dy – это модуль градиента скорости; сам
градиент – вектор).
     Из закона трения, выражаемого уравнением (37), следует, что
напряжения трения возможны только в движущейся жидкости, т. е.
вязкость жидкости проявляется лишь при ее течении. В покоящейся
жидкости касательные напряжения считается равными нулю.
     При постоянстве касательного напряжения по поверхности S полная
касательная сила (сила трения), действующая по этой поверхности
                                     T = μ(dυ / dy )S                     (38)

     Наряду с динамической вязкостью μ применяют кинематическую

                                              ν = μ/ρ.                    (39)

     Вязкость    капельных      жидкостей      зависит    от   температуры   и
уменьшается с увеличением последней. Вязкость газов, наоборот, с
увеличением     температуры     возрастает.      Объясняется   это   различием
природы вязкости в жидкостях и газах. В жидкостях молекулы
расположены гораздо ближе друг к другу, чем в газах, и вязкость
вызывается силами молекулярного сцепления. Эти силы с увеличением
температуры уменьшаются, поэтому вязкость падает. В газах же вязкость
обусловлена, главным образом, беспорядочным движением молекул,




                                     50