ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
12
4.2. Общий метод расчета волн при падении движущейся волны на узлы соеди-
нения линии с другими участками схемы
Распределение волн напряжения и тока вдоль линий можно определить по найденно-
му закону изменения напряжения и тока в узлах линий. Рассмотрим некоторые примеры.
Общий метод расчета отраженной волны в
узле сопряжения линии и нагрузки
Рис. 9
Прямая волна (u
ф
, i
ф
) движется по линии с волновым сопротивлением Z
c
при t=0 волна
падает на узел (2-2)(рис. 9а).
Запишем уравнения для места сопряжения линии и нагрузки
c
2
c
2ф
H2
22фH2
z
u
z
u
ii
;uuuu
ψ
ψ
−==
+
=
=
Отсюда получаем уравнение
22c2ф
uizu2
+
=
Такое же уравнение будет и для цепи на рис.9б.
Итак, при падении на узел (2-2) волны напряжения u
ф2
, движущейся по линии с волновым
сопротивлением z
c
, напряжение и ток в этом узле будут такими же как при подключении
источника с э.д.с. 2u
ф2
и внутренним сопротивлением z
c
к рассматриваемому узлу.
Можно рекомендовать следующую последовательность расчета.
1. Составляется расчетная схема для места соединения линии и нагрузки.
2. По расчетной схеме определяются законы изменения тока и напряжения в узле как функ-
ции времени.
3. Определяются выражения напряжения и тока отраженных волн в узле как
функции времени. 4. Введением запаздывания t→ t-x/v решение распространяется на всю
линию (для отраженных волн х отсчитывается от конца линии к началу). Для линии с поте-
рями вводится затухание е
-α x
.
Общий метод расчета отраженных и преломленных волн в месте сопряжения линий
Имеем соединение двух линий (рис. 10). На стыке линий включена цепь с сосредото-
ченными параметрами (четырехполюсник).
4.2. Общий метод расчета волн при падении движущейся волны на узлы соеди- нения линии с другими участками схемы Распределение волн напряжения и тока вдоль линий можно определить по найденно- му закону изменения напряжения и тока в узлах линий. Рассмотрим некоторые примеры. Общий метод расчета отраженной волны в узле сопряжения линии и нагрузки Рис. 9 Прямая волна (uф, iф) движется по линии с волновым сопротивлением Zc при t=0 волна падает на узел (2-2)(рис. 9а). Запишем уравнения для места сопряжения линии и нагрузки u 2 = u H = uф2 + u ψ 2 ; uф2 uψ2 i2 = iH = − zc zc Отсюда получаем уравнение 2u ф 2 = z c i 2 + u 2 Такое же уравнение будет и для цепи на рис.9б. Итак, при падении на узел (2-2) волны напряжения uф2 , движущейся по линии с волновым сопротивлением zc , напряжение и ток в этом узле будут такими же как при подключении источника с э.д.с. 2uф2 и внутренним сопротивлением zc к рассматриваемому узлу. Можно рекомендовать следующую последовательность расчета. 1. Составляется расчетная схема для места соединения линии и нагрузки. 2. По расчетной схеме определяются законы изменения тока и напряжения в узле как функ- ции времени. 3. Определяются выражения напряжения и тока отраженных волн в узле как функции времени. 4. Введением запаздывания t→ t-x/v решение распространяется на всю линию (для отраженных волн х отсчитывается от конца линии к началу). Для линии с поте- рями вводится затухание е-α x. Общий метод расчета отраженных и преломленных волн в месте сопряжения линий Имеем соединение двух линий (рис. 10). На стыке линий включена цепь с сосредото- ченными параметрами (четырехполюсник). 12
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 10
- 11
- 12
- 13
- 14
- …
- следующая ›
- последняя »