ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
15
()
dt
du
Ciiii
;zriu
;u2uizc
c
2c2'1
2c2c
'1c'11
+=+=
+=
=
+
ϕ
Выражаем в первом уравнении ток i
1'
через напряжение u
с
:
1c
2c
2c1cc
1c
'1c
c
2c
c
1c
u2u
zr
rzz
dt
du
Cz
;u2u
dt
du
C
zr
u
z
ϕ
ϕ
=
+
++
+
=+
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+
+
Решение последнего уравнения можно записать в виде:
(
)
;Ae
zzr
zru2
uuu
t
2c1c
2c'1
свcпрcc
α
ϕ
+
++
+
=+=
где
()
Czrz
rzcz
2c1c
21c
+
++
−=α
Постоянная А определяется из начальных условий.
Мы будем вести отсчет времени с момента подхода волны к оконечным зажимам пер-
вой линии 1'-1' , т.е. от момента замыкания рубильника в расчетной схеме, введя для обозна-
чения времени переменную t'. При этом t=t
1
+t'. Если считать, что к моменту подхода волны к
зажимам l'-1' напряжения во второй линии не было, то при t'= 0 u
с
(0) = 0 и
(
)
2c1c
2c'1
zzr
zru2
A
++
+
−=
ϕ
Тогда зависимости напряжений и токов в функции времени для места сопряжения од-
нородных линий будут:
()
()
()
()
()()
[]
⎟
⎟
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
+
−
−+
++
=
==
+−−+
++
=−=
=−
++
==
=−
++
=
+
=
+==−
++
+
=
α
ϕ
ψ
ψ
ψ
ϕ
ϕ
α
ϕ
ϕψ
ϕ
α
ϕ
ϕ
α
ϕ
ψϕ
α
ϕ
't
1c
2c
1c
1c2c
2c1c
'1
'1
1c
'1
'1
1c
'1
'1
't
2c1c2c
2c1c
'1
'1'1'1
2
't
2c1c
2c'1
2c22
2
't
2c1c
'1
2c
c
2
'1'1'1
't
2c1c
2c'1
c
e
z
zr
z2
zzr
zzr
u2
i
;
z
u
i
z
u
i
;ezr2zzr
zzr
u
uuu
;ue1
zzr
zu2
ziu
;ie1
zzr
u2
zr
u
i
;uuue1
zzr
zru2
u
Волны, отраженные от места сопряжения \'-V, и преломленные волны придут в лю-
бую точку линии, отстоящую на расстоянии х от места сопряжения
zc1i1' + u c = 2u ϕ1' ; u c = i 2 (r + z c 2 ); du c i1' = i 2 + i c = i 2 + C dt Выражаем в первом уравнении ток i1' через напряжение uс: ⎛ uc du ⎞ z c1 ⎜⎜ + C c ⎟⎟ + u c = 2u ϕ1' ; ⎝ r + z c2 dt ⎠ du z + z c2 + r z c1C c + c1 u c = 2u ϕ1 dt r + z c2 Решение последнего уравнения можно записать в виде: 2u ϕ1' (r + z c 2 ) uc = uc пр + u c св = + Aeαt ; r + z c1 + z c 2 z c1 + zc 2 + r α=− где z c1 (r + z c 2 )C Постоянная А определяется из начальных условий. Мы будем вести отсчет времени с момента подхода волны к оконечным зажимам пер- вой линии 1'-1' , т.е. от момента замыкания рубильника в расчетной схеме, введя для обозна- чения времени переменную t'. При этом t=t1+t'. Если считать, что к моменту подхода волны к зажимам l'-1' напряжения во второй линии не было, то при t'= 0 uс(0) = 0 и 2u ϕ1' (r + z c 2 ) A=− r + z c1 + z c 2 Тогда зависимости напряжений и токов в функции времени для места сопряжения од- нородных линий будут: 2u ϕ1' (r + z c 2 ) uc = r + z c1 + z c 2 (1 − e ) = u αt ' 1' = u ϕ1' + u ψ1' ; 2u ϕ1' i2 = uc = r + z c 2 r + z c1 + z c 2 ( 1 − e αt ' = i ϕ 2 ; ) 2u ϕ1' z c 2 u 2 = i 2zc2 = r + z c1 + z c 2 (1 − e ) = u αt ' ϕ2 ; u ψ1' = u1' − u ϕ1' = u ϕ1' r + z c1 + z c 2 [(r + z c2 ] − z c1 ) − 2(r + z c 2 )e αt ' ; u ϕ1' u ψ1' i ϕ1' = i ψ1' = ; z c1 z c1 2u ϕ1' ⎛ r + z c 2 − z c1 r + z c 2 αt ' ⎞ i ψ1' = ⎜ − e ⎟⎟ r + z c1 + z c 2 ⎜⎝ 2z c1 z c1 ⎠ Волны, отраженные от места сопряжения \'-V, и преломленные волны придут в лю- бую точку линии, отстоящую на расстоянии х от места сопряжения 15
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 13
- 14
- 15
- 16
- 17
- …
- следующая ›
- последняя »