ВУЗ:
Составители:
Рубрика:
16
с запаздыванием во времени на величину x/v.
Следовательно, чтобы получить закон изменения токов в любой точке линий без по-
терь, отстоящей от места сопряжения на расстоянии х, необходимо в
выражениях соответствующих величин, полученных для места сопряжения линий, заменить
t' на t'- x/v
()()
2c
2j
2
v/x't
2c1c
2c'1
2
1c
'1
'1
v/x't
2c1c2c
2c1c
'1
''1
z
u
i
;e1
zzr
zu2
u
;
z
u
i
;ezr2zzr
zzr
u
u
2
1
=
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
−
++
=
−=
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
+−−+
++
=
ϕ
τ
−
−
ϕ
ϕ
ψ
ψ
τ
−
−
ϕ
ψ
Здесь и далее .
1
α
τ
−=
Если рассматривается линия с потерями, то выражения для напряжений и токов будут
иметь вид:
()()
;eezr2zzr
zzr
u
u
x
v/x't
2c1c2c
2c1c
'1
'1
1
1
α−
τ
−
−
ϕ
ψ
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
+−−+
++
=
(1)
;
z
u
i
1c
'1
'1
ψ
ψ
−=
(2)
;ee1
zzr
zu2
u
x
v/x't
2c1c
2c'1
2
2
2
α−
τ
−
−
ϕ
ϕ
⎥
⎦
⎤
⎢
⎣
⎡
−
++
=
(3)
2c
2
2
z
u
i
ϕ
ϕ
=
(4)
Нам необходимо определить
1
ψ
u и
1
ψ
i в каждой точке первой линии для момента t =
t
1
= t
2
+ t
3
.
Выражения (1) и (2) справедливы для любой точки линии при х ≤ v
1
t
1
. В точках х >
v
1
t
4
имеют место только падающие волны
1
ϕ
u
и
1
ϕ
i
:
1
1
11
,
1
c
x
z
u
iUeu
ϕ
ϕ
α
ϕ
==
−
На рис.14 показан характер распределения u
ф1
, u
Ψ1
, i
Ψ1
, i
ф1
, u
ф2
, i
ф2
вдоль линии для
рассматриваемого случая.
Расчет распределения напряжения u
ф2
и тока i
ф2
вдоль второй линии следует произво-
дить по выражениям (3) и (4) также для момента времени t = t
4
.
с запаздыванием во времени на величину x/v. Следовательно, чтобы получить закон изменения токов в любой точке линий без по- терь, отстоящей от места сопряжения на расстоянии х, необходимо в выражениях соответствующих величин, полученных для места сопряжения линий, заменить t' на t'- x/v u ϕ1' ⎡ − t ' − x / v1 ⎤ u ψ1'' = ⎢(r + z c 2 − z c1 ) − 2(r + z c 2 )e τ ⎥; r + z c1 + z c 2 ⎣ ⎦ u ψ1' i ψ1' = − ; z c1 2u ϕ1' z c 2 ⎡ − t '− x / v2 ⎤ u ϕ2 = ⎢1 − e τ ⎥; r + z c1 + z c 2 ⎣ ⎦ u j2 i ϕ2 = zc2 1 Здесь и далее τ = − . α Если рассматривается линия с потерями, то выражения для напряжений и токов будут иметь вид: u ϕ1' ⎡ − t ' − x / v1 ⎤ −α1x u ψ1' = ⎢(r + z c 2 − z c1 ) − 2(r + z c 2 )e τ ⎥e ; (1) r + z c1 + z c 2 ⎣ ⎦ u ψ1' i ψ1' = − ; (2) z c1 2u ϕ1' z c 2 ⎡ − t '− x / v2 ⎤ −α 2 x u ϕ2 = ⎢1 − e τ ⎥e ; (3) r + z c1 + z c 2 ⎣ ⎦ u ϕ2 i ϕ2 = (4) zc2 Нам необходимо определить uψ 1 и iψ 1 в каждой точке первой линии для момента t = t1= t2+ t3. Выражения (1) и (2) справедливы для любой точки линии при х ≤ v1t1. В точках х > v1t4 имеют место только падающие волны uϕ1 и iϕ1 : uϕ1 uϕ1 = Ue −α1 x , iϕ1 = zc1 На рис.14 показан характер распределения uф1 , uΨ1 , iΨ1 , iф1 , uф2 , iф2 вдоль линии для рассматриваемого случая. Расчет распределения напряжения uф2 и тока iф2 вдоль второй линии следует произво- дить по выражениям (3) и (4) также для момента времени t = t4. 16
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 14
- 15
- 16
- 17
- 18
- …
- следующая ›
- последняя »