Физика. Оптика. Стрелков А.А - 8 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ПГУ | Пенза

Составители: 

Рубрика: 

Произведём вычисления
()
мкммкм
d
m
21,1
133,12
8,0
=
−
=
Пример 2. На стеклянный клин нормально к его грани падает
монохроматический свет с длиной волны 0,6 мкм .Число
интерференционных полое, приходящихся
на 1см , равно10 . Определить
преломляющий угол клина.
. Рис. 1
Р Е Ш Е Н И Е
Параллельный пучок лучей , падая нормально к грани клина ,отражается
как от нижней так и от верхней грани . Эти отраженные пучки света
когерентны . Поэтому на поверхности клина будут наблюдаться
интерференционные полосы .Так как интерференционные полосы
наблюдаются при малых углах клина , то
отражённые пучки 1 и 2 (рис.2)
будут практически параллельны .
Темные полосы видны на тех участках клина , для которых разность
хода лучей кратна нечетному числу половин длин волн
(
)
2/12
λ
+
=
Δ
к ,
где к = 0 , 1 , 2 , . . . .
Рис. 2
Разность хода двух волн складывается из разности оптических длин
путей этих волн (
2
cos2 idn •
) и половины длины волны
(
)
2/
λ
. Величина 2/
λ
      Произведём вычисления
                                     0,8
                          dm =               мкм = 1,21мкм
                                 2(1,33 − 1)

    Пример 2. На стеклянный клин нормально к его грани падает
монохроматический свет с длиной волны 0,6 мкм .Число
интерференционных полое, приходящихся на 1см , равно10 . Определить
преломляющий угол клина.




      .                              Рис. 1
                                 РЕШЕНИЕ
     Параллельный пучок лучей , падая нормально к грани клина ,отражается
как от нижней так и от верхней грани . Эти отраженные пучки света
когерентны . Поэтому на поверхности клина будут наблюдаться
интерференционные полосы .Так как интерференционные полосы
наблюдаются при малых углах клина , то отражённые пучки 1 и 2 (рис.2)
будут практически параллельны .

       Темные полосы видны на тех участках клина , для которых разность
хода лучей кратна нечетному числу половин длин волн
                                Δ = (2к + 1)λ / 2 ,
                            где к = 0 , 1 , 2 , . . . .




                                             Рис. 2
        Разность хода двух волн складывается из разности оптических длин
путей этих волн ( 2 dn • cos i2 ) и половины длины волны (λ / 2 ) . Величина λ / 2

Страницы