Методическое пособие по лабораторной работе "Формирование и регистрация радиоголограмм простейших объектов". Часть 6. Струков И.Ф. - 13 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

13
изображения. Если эти условия не выполняются, то необходимо принимать
во внимание интерференцию всех компонент прошедшего света (8)
4. Осевые голограммы
Рассмотрим процесс восстановления волнового фронта в том виде , как
он был предложен Габором [1]. Схема получения голограммы представлена
на рис.7
Рис .7 Запись голограммы Габора: 1. Источник сферической волны ; 2.Линза ;
3. Предмет ; 4.Прямо прошедшая волна ; 5.Рассеянная волна ; 6.Фотопленка.
Пусть объект 3 обладает большой прозрачностью , н-р, непрозрачные буквы
на светлом фоне .
(
)
(
)
00000
,, yxttyxt
&&&
∆
+
=
, (13)
где
0
t
- характеризует высокое среднее пропускание;
t
∆
- отклонение от
средней величины .
0
tt <<∆ (14)
Если объект осветить когерентным параллельным пучком
A
, формируемым
источником сферической волны 1 и линзой 2, то прошедший через него свет
будет состоять из 2-х компонент: интенсивной однородной плоской волны
из-за наличия
0
t и слабой рассеянной волны , отвечающей изменению
пропускания -
(
)
00
, yxt
∆
.
Распределение интенсивности света на фотопластине 6, находящейся на
0
z , от объекта можно записать в виде
(
)
(
)
(
)
(
)
(
)
yxaAyxaAyxaAyxaAyxT ,,,,,
2
2
2
∗
+++=+=
&&&&
, (15)
где
A
– амплитуда плоской волны ;
(
)
yxa ,
&
- комплексная амплитуда
рассеянного света.
Таким образом , благодаря высокому среднему из-за tt ∆>>
0
объект в
некотором смысле сам является источником опорной волны . В результате
интерференции
A
&
и рассеянного объектом поля
(
)
yxa ,
&
распределение
Z
3
5 6
f
                                             13


изображ ения. Е сли эти условия не вы п олняю тся, то необходимо п ринимать
во внимание интерф еренцию всех к омп онентп рошедшего света(8)

                                 4. О севы е голограммы

    Рассмотрим п роцесс восстановления волнового ф ронтав том виде, к ак
он бы л п редлож ен Габором [1]. Схемап олучения голограммы п редставлена
нарис.7

                        2               3         4     5      6

        1
                                                                        Z

               f


    Рис.7 Записьголограммы Г абора: 1. И сточник сферической волны ; 2.Л инза;
        3. П редмет; 4.П рямо прош едш ая волна; 5.Рассеянная волна; 6.Ф отопленка.


П усть объ ек т 3 обладает большой п розрачностью , н-р, неп розрачны е бук вы
насветлом ф оне.
                                                 t&(x0 , y 0 ) = t&0 + ∆t&(x 0 , y 0 ) ,  (13)
где t 0 - харак теризует вы сок ое среднее п роп уск ание; ∆t - отк лонение от
средней величины .
                                                             ∆t << t 0                    (14)
Е сли объ ек т осветить к огерентны м п араллельны м п учк ом A , ф ормируемы м
источник ом сф ерическ ой волны 1 и линзой 2, то п рошедший через него свет
будет состоять из 2-х к омп онент: интенсивной однородной п лоск ой волны
из-за наличия t 0 и слабой рассеянной волны , отвечаю щ ей изменению
п роп уск ания- ∆t (x0 , y 0 ) .
       Расп ределение интенсивности светанаф отоп ластине 6, находящ ейсяна
z 0 , отобъ ек тамож но за        п исать ввиде
T (x, y ) = A + a& (x, y ) = A 2 + a& (x, y ) + Aa& (x, y ) + Aa& ∗ (x, y ) ,
                          2                  2
                                                                                         (15)
где A – амп литуда п лоск ой волны ; a& (x, y ) - к омп лек сная амп литуда
рассеянного света.
       Т ак им образом, благодаря вы сок ому среднему из-за t 0 >> ∆t объ ек т в
нек отором смы сле сам является источник ом оп орной волны . В результате
интерф еренции A& и рассеянного объ ек том п оля a& (x, y ) расп ределение

Страницы