Методическое пособие по лабораторной работе "Формирование и регистрация радиоголограмм простейших объектов". Часть 6. Струков И.Ф. - 15 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВГУ | Воронеж

Составители: 

Рубрика: 

15
Методу Габора присущи некоторые недостатки. Наиболее
существенный из них является выражение, связанное с допущением (14) о
высокой прозрачности объекта, и вытекающее из него допущения (18). Если
эти условия не выполняются, то в (17) уже нельзя пренебречь компонентой.
(
)
(
)
2
,, yxaByxU
&
&
β
′
=
(19)
Действительно, если
0
t
&
невелико, то II в (17) может стать самой интенсивной
и совершенно подавить менее интенсивные изображения III и IV.
Таким образом , по методу Габора нельзя восстановить , например,
прозрачные буквы на непрозрачном фоне (
0
t
&
-мало)
Другим серьезным ограничением является то, что при восстановлении
вместо одного появляются два сопряженных изображения и их нельзя
разделить : когда фокусируется действительное изображение, оно
сопровождается расфокусированным мнимым и наоборот. Таким образом ,
даже для объектов с большим пропусканием
0
t
&
качество изображений
ухудшается из-за их размытости . Для устранения или уменьшения этого
недостатка предложен ряд методов, наиболее удачным является метод Лейта
и Упатника.
5. Внеосевые голограммы
Основная особенность таких голограмм состоит в том , что в процессе
записи используется добавочная опорная волна, направление которой не
совпадает с направлением оси , на которой расположен объект и пленка, а
составляет с ней конечный угол
Θ
. Одна из возможных схем записи
внеосевых голограмм, предложенных Лейтом и Упатником , показана на
рис.9. Здесь параллельный пучок формируется источником сферической
волны 1 и линзой 2.
Рис .9
Часть этой волны освещает объект 4, а другая падает на призму 3,
формируя плоскую опорную волну , падающую на фотопленку 5 под углом
Θ
. На эту пленку падает и рассеянная объектом 4 предметная (объектная )
волна. Таким образом , на пленку 5 падает сумма 2-х когерентных волн,
0
Z
Θ
1
2
3
4
5
                                            15


     М етоду     Габора п рисущ и нек оторы е                        недостатк и. Н аиболее
сущ ественны й из них является вы раж ение, связанное с доп ущ ением (14) о
вы сок ой п розрачности объ ек та, и вы тек аю щ ее из него доп ущ ения (18). Е сли
эти условия не вы п олняю тся, то в(17) уж е нельзяп ренебречь к омп онентой.
                                      U& (x, y ) = β ′B a& (x, y )
                                                                   2
                                                                                       (19)

Д ействительно, если t&0 невелик о, то II в (17) мож етстать самой интенсивной
и совершенно п одавить менее интенсивны е изображ ения III и IV.
      Т ак им образом, п о методу Габора нельзя восстановить, нап ример,
п розрачны е бук вы нанеп розрачном ф оне ( t&0 -мало)
       Д ругим серьезны м ограничением является то, что п ри восстановлении
вместо одного п оявляю тся два соп ряж енны х изображ ения и их нельзя
разделить: к огда ф ок усируется действительное изображ ение, оно
соп ровож дается расф ок усированны м мнимы м и наоборот. Т ак им образом,
даж е для объ ек тов с большим п роп уск анием t&0 к ачество изображ ений
ухудшается из-за их размы тости. Д ля устранения или уменьшения этого
недостатк ап редлож ен ряд методов, наиболее удачны м является метод Лейта
и У п атник а.

                              5. В неосевы еголограммы

     О сновная особенность так их голограмм состоит в том, что в п роцессе
зап иси исп ользуется добавочная оп орная волна, нап равление к оторой не
совп адает с нап равлением оси, нак оторой расп олож ен объ ек т и п ленк а, а
составляет с ней к онечны й угол Θ . О дна из возмож ны х схем зап иси
внеосевы х голограмм, п редлож енны х Лейтом и У п атник ом, п ок азана на
рис.9. Здесь п араллельны й п учок ф ормируется источник ом сф ерическ ой
волны 1 и линзой 2.

                       2                         3


             1
                                            4                 5
                                                          Θ
                                                     Z0

                                          Рис.9

     Ч асть этой волны освещ ает объ ек т 4, а другая п адает на п ризму 3,
ф ормируя п лоск ую оп орную волну, п адаю щ ую наф отоп ленк у 5 п од углом
Θ . Н аэту п ленк у п адает и рассеянная объ ек том 4 п редметная (объ ек тная)
волна. Т аким образом, на п ленк у 5 п адает сумма 2-х к огерентны х волн,

Страницы