Методическое пособие по лабораторной работе "Формирование и регистрация радиоголограмм простейших объектов". Часть 6. Струков И.Ф. - 19 стр.

UptoLike

Составители: 

19
известна ширина спектра самого сигнала. При этом ширина спектра
удваивается. Это соответствует удвоению ширины спектра при
детектировании или модуляции сигналов, если их характеристики
квадратичные.
Рис .11
Анализ спектров (Рис.11 а-в) показывает, что
3
G
&
и
4
G
&
можно отделить
от
2
G
&
, если
00
3 Bf
, что соответствует углу падения опорной волны
0min0
32sin2 Bkf
π
π
Θ
;
λ
0min
3arcsin B
Θ
(31)
Если интенсивность опорной волны
2
A намного больше интенсивности
предметной
(
)
2
, yxa
&
, то требования (31) можно ослабить . В этом случае
32
GG
&&
<<
,
4
G
&
, т.к . член
2
G
&
появляется из-за интерференции света, идущего
от различных точек объекта, тогда как
3
G
&
и
4
G
&
обусловлены интерференцией
более мощного опорного колебания с полем объекта. В этом случае , как
видно из рис. 11,
λ
0min
arcsin B
Θ
(32)
x
f
0
2B
a
б
0
f
0
f
0
0
2B
0
2B
1
G
&
2
G
&
4
G
&
3
G
&
y
f
(
)
00
Bf +−
00
Bf +
                                                      19


известна ширина сп ек тра самого сигнала. П ри этом ширина сп ек тра
удваивается. Э то соответствует удвоению      ширины сп ек тра п ри
детек тировании или модуляции сигналов, если их характеристик и
к вадратичны е.

                                               G&1

                                                     G&2
                         G&4                                    G&3

                                          0
                                                                                 fy
          − ( f 0 + B0 ) − f      − 2B0              2B0         f0   f 0 + B0
                             0

                          a                                     2B0
                                           б
                                    fx                          в



                                                 Рис.11

     А нализ сп ек тров (Рис.11 а-в) п ок азы вает, что G& 3 и G& 4 мож но отделить
от G& 2 , если f 0 ≥ 3B0 , что соответствуетуглу п аденияоп орной волны
                               2πf 0 ≡ k sin Θ min ≥ 2π 3B0 ; Θ min ≥ arcsin 3B0 λ     (31)
  Е сли интенсивность оп орной волны A                         намного больше интенсивности
                                                           2



п редметной a& (x, y ) , то требования (31) мож но ослабить. В этом случае
                              2



 G& 2 << G& 3 , G& 4 , т.к . член G& 2 п оявляется из-заинтерф еренции света, идущ его
отразличны х точек объ ек та, тогдак ак G& 3 и G& 4 обусловлены интерф еренцией
более мощ ного оп орного к олебания с п олем объ ек та. В этом случае, к ак
видно из рис. 11,

                                     Θ min ≥ arcsin B0 λ                               (32)