Методическое пособие по лабораторной работе "Формирование и регистрация радиоголограмм простейших объектов". Часть 6. Струков И.Ф. - 9 стр.

                                                        9


т.е. чтобы с п омощ ью ф отоп ленк и мож но бы ло регистрировать вы сок ие
п ространственны е               частоты           ω = 2πf ,         к оторы е            ф ормирую тся п ри
интерф еренции сигналов A& (x, y ) и a& (x, y ) . Современны е ф отоматериалы
обладаю т достаточной широк оп олосностью от                                             50 линий/мм      до
3000линий/мм.
       Ч астотны е свойства материалов оп исы ваю тся модуляционной
п ередаточной ф унк цией – М П Ф .
M& ( f ) = M ( f ) exp(− jΦ ( f )) , где M ( f ) - А Ч Х , Φ( f ) - Ф Ч Х п ленк и. Х отя М П Ф –
харак теристик а линейны х п роцессов, а ф отоп ленк а – это нелинейны й
элемент, однак о ф изическ ие явления, ограничиваю щ ие частотны й отк лик , п о
большей части линейны (н-р, рассеяние света в эмульсии п ри
эк сп онировании, химическ ая диф ф узия п ри п роявлении). П оэтому мож но
считать, что линейны е явления, ограничиваю щ ие п олосу п роп уск ания
(ф отоп ленк и) в большинстве случаев могут бы ть отделены от нелинейны х
свойствее и исп ользованияМ П Ф оп равдано.
       Считая, что М П Ф эмульсии п ростирается в области вы сок их частот,
чтобы мож но бы ло зап исать всю п ространственную струк туру п адаю щ его на
п ленк у света (5) и что интенсивность оп орной волны A& (x, y ) п остоянна,
                                                                                                 2



амп литудны й к оэф ф ициент п роп уск ания п роявленной п ленк и (6) мож но
зап исать
                                                              (                  )
                                         t& f (x, y ) = t&b + β ′ a& + A& ∗ a& + A& a& ∗ ,
                                                                    2
                                                                                                         (7)
где t&b - п остоянное смещ ение п роп уск ания, обусловленное тольк о оп орной
волной A& (x, y ) .

                   2. В осстановлениеисх
                                       одного волнового фронта

    П редп олож им, что п олученны й в результате п роявления диап озитив (7)
освещ аетсяп ри восстановлении к огерентной волной B& (x, y ) . Т огдаамп литуда
света, п роисходящ его через этотдиап озитив, будетравна
                 B& (x, y )t& (x, y ) = t& B& + β ′(a&a& ∗ B& + A& ∗ B& a& + A& B& a& ∗ ) = U& + U& + U& + U&   (8)
                             f            b                                                   1    2    3     4

Е сли B& есть точнаяк оп ияп ервоначальной оп орной волны A& , то
                                                 U& 3 = β ′ A& a& (x, y )
                                                                  2
                                                                                                                (9)
                                                                            2
с точностью до п остоянного множ ителя β ′ A& будет к оп ией исходного
волнового ф ронтаa& (x, y ) (рис.5)
А налогично, если вы брать B& (x, y ) так, чтобы онабы лак омп лек сно соп ряж ена
соп орной волной, т.е. равнаA& ∗ (x, y ) , то U& 4 ввосстановленном сигнале
                                                                    2
                                                       U& 4 = β ′ A& a& ∗
                                                                        (10)
п роп орционально величине, к омп лек сно соп ряж енной исходному волновому
ф ронту a& ∗ (x, y ) .