Защита электронных средств от механических воздействий. Теоретические основы. Талицкий Е.Н. - 204 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВлГУ | Владимир

Составители: 

Рубрика: 

Искомыми динамическими параметрами системы, как указывалось,
являются циклическая частота и амплитуда колебаний. И поэтому выбран-
ный метод приведения должен обеспечивать точное определение именно
этих параметров.
При кинематическом возбуждении уравнение движения системы с
одной степенью свободы (рис. 8.5)
0)1()( =η++Ζ−Ζ
Α
)
)
)
&&
)
&&
)
jZkm
, (8.20)
где знак «
)
» означает принадлежность к системе с сосредоточенными па-
раметрами (ССП).
Считая ускорение основания
Α
Z
&&
изменяющимся по гармоническому
закону
(t)= , из (8.20) найдем:
Α
Z
&&
tj
eZ
ω
Α
&&
(
)
2
0
22
0
2
)(
ωη+ω−ω
ω
−=
Α
))
)
j
tΖ
tZ
. (8.21)
Перемещение ячейки в области резонанса в точке с координатами
X,Y
()
(
)
(
)
2
0
22
0
2
,
,,
ifif
if
j
yxKtΖ
tyxΖ
ηω+ω−ω
ω
−=
Α
, (8.22)
где индексы i, f обозначают количество полуволн в направлениях оси X и Y
соответственно и, следовательно, определяют форму колебаний ячейки.
Сравнивая выражения (8.21) и (8.22), нетрудно заметить, что при ра-
венстве частот ω
0if
и ω
0
есть два пути приведения КМП:
1. Считать, что
(
)
)(,, tΖtyxΖ
)
=
.
Тогда
(
)
[
]
2
0
222
0
),(
),(1
ifif
oififif
yxjK
jyxK
ω
ηω+−⋅ω−ω
=η
)
.
а) б)
Рис. 8.5. Мо
ель ячейки
203

Страницы