Защита электронных средств от механических воздействий. Теоретические основы. Талицкий Е.Н. - 22 стр.

и случайной. В свою очередь, периодическая вибрация может быть гармо-
нической и полигармонической, а случайная – стационарной, нестацио-
нарной, узкополосной и широкополосной.
      Гармоническая вибрация (рис. 1.13, а) сравнительно редко встреча-
ется в реальных условиях, но широко используется при лабораторных ис-
пытаниях и при анализе, она важна также при определении динамических
характеристик конструкций, которые используются для нахождения реак-
ции системы при более сложных формах вибрации.
     S(t)
       S                                   S

                                           S0

                                    T

      -S
                                                            f0         f
             T=2B/T
                                                            б)
                 а)
                      Рис.1,13   Гармоническая вибрация:
                          а - форма; б - частотный спектр

      Виброперемещение при гармонической вибрации описывается вы-
ражением
                          z(t) = S sin (ωt + ϕ),                     (1.3)
где S – амплитуда виброперемещения, ω – угловая частота, t – время, ϕ –
начальная фаза колебаний.

     Виброскорость и виброускорение находят путём последовательного
дифференцирования выражения (1.3):
                         z&(t) = ω S cosω t ,
                        &z&(t) = − ω 2 S sinω t ,              (1.4)
где ωS – амплитуда виброскорости; S0=ω2S – амплитуда виброускорения.
      Сравнивая (1.3), (1.4), можно заключить, что при синусоидальных
колебаниях ускорение опережает по фазе перемещение на угол π. Так как
выражение e jωt = cos ω t + j sin ω t , называемое уравнением Эйлера, также
описывает гармонические колебания с угловой частотой ω, то для описа-
ния гармонической вибрации часто используется комплексная форма запи-
си в виде
22