Защита электронных средств от механических воздействий. Теоретические основы. Талицкий Е.Н. - 38 стр.

(НТД), превышают допустимые для ЭРЭ или других элементов конструк-
ции. Это требует изоляции изделия от виброактивного основания с целью
обеспечения условия µ<1. Это достигается в зарезонансной области, когда
ν> 2 (1.41). Для обеспечения эффективной виброизоляции, когда µ<0,1–
0,2, необходимо выполнить условие
                                          f/f0>4÷5
    Более подробно вопросы виброизоляции рассмотрены в главе 9.
       Представляет интерес график зависимости угла сдвига фаз α между
перемещениями основания и системы. Для нахождения такой зависимости
на рис. 2.4 представлена векторная диаграмма сил, действующих на систе-
                                 му. При составлении диаграммы считалось,
                                 что в рассматриваемый момент времени сис-
               Z
 Z1                              тема двигалась вертикально вверх. Вектор си-
                                 лы инерции, равный mω2S0 (см. уравнение
        α                        2.14), совпадает с направлением движения.
                  bωS 0          Вектор силы упругости, равный kS0, имеет
                                 противоположное направление. Вектор дисси-
                 ω               пативной силы опережает вектор силы упруго-
                                 сти на 900. Перемещение основания опережает
                                 перемещение системы на угол α, вектор силы
                                 упругости k S a 0 совпадает с направлением
               kS a 0
                                 перемещения основания, а вектор диссипатив-
  bωS a 0                        ной силы bω S a 0 опережает вектор силы kS0 на
     Рис. 2.4. Векторная         900. Суммы всех сил, а следовательно, и их
       диаграмма сил             проекции на оси координат, равны нулю. Сле-
довательно, для проекции сил на горизонтальную и вертикальную оси
можно написать соответствующие уравнения
               mω 2 S 0 + kS a 0 cos α = kS 0 + bωS a 0 cos(90 o − α) ,
α                   η=0
                               bωS 0 = kS a 0 cos(90o − α) + bωS a 0 cos α
π
                                  Решая совместно эти уравнения, найдем
                                                    2
                                          tg α = ην                        . (2.21)
π                                                     (1 − ν 2 + η 2 ν 2 )
2                    η>0            Из графиков на рис. 2.5, построенных
                               на основе этого выражения, видно, что при
                          ν    резонансе сдвиг фаз между виброперемеще-
    0         1      2
Рис. 2.5. Фазовая характери- нием основания и системы равен π/2, при
            стика            ν> 2 сдвиг фаз приближается к π, то есть
38