Защита электронных средств от механических воздействий. Теоретические основы. Талицкий Е.Н. - 88 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВлГУ | Владимир

Составители: 

Рубрика: 

∑
∞
=
ωη+ω−ω
=
1,
2
0
22
00
)(
),()(
),,(
fi
ififif
ifif
jm
yxwtb
tyxz
. (3.54)
Считая, что пластина возбуждается кинематически, и, применяя те
же рассуждения, что и в § 3.2, получим следующие выражения для коэф-
фициентов передачи по перемещению и ускорению:
∑
∞
=
+−
==
1,
22222
0
..
/,
νη)ν1(ω
),(
)(
),,(
),(µ
..
fi
ifififif
if
A
Zzif
yxK
tZ
tyxz
yx
; (3.55)
2222
1,
..
/,
νη)ν1(
),(
)(
),,(
),(µ
..
ififif
if
fi
A
Zzif
yxK
tZ
tyxz
yx
+−
==
∑
∞
=
, (3.56)
где
.
ω/ων
0ifif
=
При резонансе:
ifif
if
Zzif
yxK
yx
η
),(
),(µ
2
0
/,
..
ω
==
; (3.57)
if
if
Zzif
yxK
yx
η
),(
),(µ
..
/,
==
. (3.58)
Заметим, что формулы (3.55), (3.56) справедливы и в случае, если
сила неупругого сопротивления принимается пропорциональной скорости.
В (3.53) – (3.56) коэффициент
),(
),(
),(
),(
)(
2
)(
yxw
dSyxw
dSyxw
yxK
if
S
if
S
if
if
∫∫
∫∫
=
(3.59)
можно найти по формуле
),()(),( yKxKyxK
fiif
=
где
и берутся из табл. П.5. )(xK
i
)( yK
f
Для абсолютного ускорения, по аналогии с формулой (3.29) для балок по-
лучим
88

Страницы