Защита электронных средств от механических воздействий. Теоретические основы. Талицкий Е.Н. - 94 стр.

UptoLike

ВУЗ: 

ВлГУ | Владимир

Составители: 

Рубрика: 

,
2
1
0
0
2
0
2
2
2
0
2
∫
∞
η
π
ω
=
ω
ω
η
+
⎠
⎞
⎜
⎜
⎝
⎛
ω
ω
−
ω
d
получаем
.
2
)(),(
),(
1
3
0
2
2
∑
=
η
ω
π
ω
=
ν
k
k
k
k
S
y
x
K
y
x
Первое слагаемое, соответствующее перемещению на первой собст-
венной частоте колебаний, значительно превышает все остальные, и по-
этому:
.
2
)(
),(),(
3
0
22
kk
k
S
yxKyx
ηω
ωπ
≈ν
Учитывая, что f=ω/2π и S(ω)2π/g
2
, найдем:
.
32
)(
),(),(
33
2
22
k
k
f
gfS
yxKyx
ηπ
≈ν
(3.62)
Средний квадрат относительного ускорения
),(
2
yxV
k
&&
на k-й резо-
нансной частоте
k
k
kk
fgfS
yxKyx
η
π
=ν
2
)(
),(),(
2
22
&&
.
В отличие от перемещения средний квадрат ускорения существенно
зависит от средних квадратов ускорения на всех резонансных частотах.
Поэтому
(3.63)
Если S(f) постоянна в рассматриваемом диапазоне частот, то
),)((
22
нв
fffSgZ −=
&&
(3.64)
где
и – нижняя и верхняя частоты рассматриваемого диапазона, и
коэффициент передачи
в
f
н
f
.1
)(2
),(
),(
1
2
2
22
+
−η
π
=
+ν
=µ
∑
=
n
k
нвk
okk
ff
fyxK
Z
Z
yx
&&
&&
&&
(3.65)
Формулы (3.56), (3.62) – (3.65) позволяют рассчитать коэффициенты
передачи по перемещению и ускорению в различных точках ячейки при
кинематических гармоническом и случайном воздействиях.
94

Страницы