Составители:
Рубрика:
281
x
y
O
Рис. 11.8. Капиллярные волны за движущимся источником.
излучаемых поперек направления движения θ = π/2 при этом x → −∞,
y → ∞ В этом пределе
y ≈ ±
3
2
2/3
σ|Φ|
ρV
2
1/3
|x|
2/3
, при x → −∞. (11.73)
Форма усов стремится к полукубичесой параболе. Картину, показанную
на рисунке 11.8, легко можно наблюдать в ванной, равномерно двигая
перпендикулярно опущенную в воду тонкую спицу и наблюдая за изо-
бражением на дне, созданным за счет преломления световых лучей на
возмущенной поверхности.
§ 6. Внутренние волны в стратифицированной жидкости. Линей-
ные волны Россби.
Простейший пример внутренних волн в стратифицированной жидко-
сти — волны, распространяющиеся вдоль поверхности раздела двух одно-
родных жидкостей разной плотности. Распространение волн обусловлено
балансом между силами плавучести и полной силой инерции жидкости.
Более сложный случай — волны в жидкости с непрерывной стратифика-
цией. В стратифицированной жидкости любое смещение произвольного
участка жидкости по высоте нарушает равновесие и возникают колеба-
ния. Как уже говорилось, плотность морской воды зависит не только от
давления, но от температуры и от относительного содержания растворен-
ных солей, которые меняются с глубиной.
Предположим сначала, что ω Ω и вращением Земли можно прене-
бречь. При этом уравнение (11.41) значительно упрощается:
∂
2
V(z)
∂z
2
−ξ
2
1 −
N
2
ω
2
V(z) = 0 . (11.74)
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 279
- 280
- 281
- 282
- 283
- …
- следующая ›
- последняя »
