Составители:
Рубрика:
295
Рис. 12.3. Дисперсионные кривые для холодного одномерного
электронного потока
Плазменные колебания в неподвижной “горячей” плазме(T
e
6= 0 , v
0
=
= 0). Перепишем (12.9) при v
0
= 0 в виде
ω
2
= ω
2
p
(1 + 3k
2
r
2
D
) , (12.12)
где r
D
= (k
Б
T
e
/m
e
ω
2
p
)
1/2
— радиус Дебая (см. (12.1)). Дисперсионное
уравнение (12.12) справедливо только для длинноволновых возмущений,
когда kr
D
1 или r
D
λ. Электроны смещаются за период 2π/ω на
расстояние, меньшее, чем длина волны; сжатие должно быть адиабати-
ческим. Напомним, что мы раскладывали правую часть уравнения со-
стояния в ряд и ограничивались одним членом разложения, поэтому и
дисперсионное уравнение (12.12) имеет вид аналогичного разложения по
малому параметру kr
D
. Учет конечной температуры электронов в этом
приближении дает лишь поправк у к теории “холодной” плазмы. Легко
видеть, что v
гр
= 3ω
p
kr
2
D
/
q
1 + 3k
2
r
2
D
, откуда при условии применимо-
сти рассмотрения (kr
D
1) имеем
v
гр
≈ 3kr
D
r
k
Б
T
e
m
e
. (12.13)
Величина
p
k
Б
T
e
/m
e
имеет порядок тепловой скорости электронов, по-
этому групповая скорость волн в неподвижной “горячей” плазме, как это
видно из (12.13), много меньше т епловой. Таким образом, волна перено-
сит энергию через “горячую” плазму в отличие от предыдущего случая,
где групповая скорость просто равнялась дрейфовой.
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 293
- 294
- 295
- 296
- 297
- …
- следующая ›
- последняя »
