Составители:
Рубрика:
430
Рис. 17.11. Дисперсия плоского диэлектрического волново-
да с параболическим профилем показателя преломления в
сердцевине. Пунктиром показаны участки дисперсионных
кривых, которые определяются методом с большой погреш-
ностью.
Дисперсионные кривые, соответствующие этому уравнению для несколь-
ких первых мод, приведены на рис. 17.11. Для каждой моды точка b = 0
отвечает такому значению частоты, при котором каустика совпадает с
границей сердцевины волновода и направляемые лучи для превращаются
в вытекающие. Критические значения безразмерного параметра v равны
v
N
= 2N+1, для более низкой частоты направляемой моды с данным N не
существуе т. На самом деле, как указывалось выше, данный метод вбли-
зи критических частот дает заметную погрешность, поэтому дисперсия и
сами критические значения v
N
определяются здесь только приближенно.
Соответствующие участки дисперсионных кривых показаны на рис. 17.11
пунктиром. В частности, более точные методы показывают, что напра-
вляемая мода основного типа (N = 1) существует в волноводе на любой
положительной частоте, так что для нее критическое значение безраз-
мерной частоты равно v = 0, а не v = 1, как это следует из уравнения
(17.42).
Распределение поля в волноводе найдем, используя формулу (17.24),
учитывая в ней, что для двумерной задачи площадь сечения лучевой труб-
ки следует заменить на ее ширину. В качестве границ трубки выберем
два луча, сдвинутых относительно друг друга на малую величину dx
0
(см. рис. 17.12). Ширина трубки в плоскости z = 0 равна dσ
0
= dx
0
sin θ
0
,
Страницы
- « первая
- ‹ предыдущая
- …
- 428
- 429
- 430
- 431
- 432
- …
- следующая ›
- последняя »
